3. Por ser las direcciones de las perturbaciones eléctrica y magnética perpendiculares a la dirección de propagación, la radiación electromagnética es una onda transversal.
4. Y ahora en movimiento….. Si se fija la atención en el punto amarillo dibujado en la trayectoria de la radiación, se puede apreciar que las perturbaciones eléctrica y magnética “vibran” de una manera armónica simple.
5. Los dipolos oscilantes son fuentes de radiación electromagnética. En estos esquemas ya no se representó a la perturbación magnética. La perturbación eléctrica “vibra” en el plano que contiene al dibujo y en todos los planos que contienen al dipolo oscilante.
6. En todos los esquemas anteriores el vector campo eléctrico vibraba en un único plano, en tales situaciones la radiación electromagnética es descripta como LINEALMENTE POLARIZADA. Un haz de rayos de luz cuyas radiaciones electromagnéticas “vibren” en planos paralelos entre sí constituirá un haz de luz LINEALMENTE POLARIZADA..
7. En general, la luz que nos ilumina no es linealmente polarizada en un plano preferencial sino que puede considerarse como un sinnúmero de luces linealmente polarizadas, con planos de vibración orientados en todas las direcciones posibles. La llamamos LUZ NATURAL . Y para describir muchos fenómenos resulta conveniente descomponer cada una de las luces polarizadas en sus componentes ( x ; y) para representar entonces a la luz natural como dos perturbaciones eléctricas perpendiculares entre sí pero vibrando sin relación de fase alguna. ∑ Ex ∑ Ey
8. Obtención de luz linealmente polarizada Pulsar los botones de acción para acceder a cada tema Pulsar éste botón de acción para saltear métodos de obtención A partir de luz natural Por reflexión Por birrefringencia Por dicroísmo Por dispersión
9. Cuando un haz de luz natural incide sobre una superficie lisa de un material dieléctrico (no conductor), las componentes vibracionales paralelas y perpendiculares al plano de incidencia se reflejan en distinta proporción. Vemos que el reflejo en el agua de la luz solar que llega a los ojos del bañista se encuentra enriquecido el las componentes que vibran en una dirección perpendicular al plano de incidencia. ¿ Existirá una situación en donde la luz reflejada sea en un 100 % luz linealmente polarizada ? ¡ Sí !
10. Ley de Brewster Dado un dioptro entre dos medios transparentes no conductores de la electricidad, al ángulo de incidencia para el cual los rayos reflejado y refractado forman entre si un ángulo recto, se lo denomina ángulo de polarización , ya que en ese caso en particular la luz del rayo reflejado está en un 100 % linealmente polarizada, vibrando en un plano perpendicular al plano de incidencia. La intensidad luminosa del rayo reflejado es sólo una pequeña proporción de la intensidad del rayo de luz natural incidente.
11. He aquí algunos esquemas para “echar luz” sobre la polarización por reflexión.
12. Un par de diagramas más ... Ya hace tiempo que no se emplea el método de múltiples reflexiones para obtener haces de luz linealmente polarizada de adecuada intensidad luminosa. Pulsar el botón para acceder a otros métodos de obtención de luz polarizada
13. ¿Por qué al observar a través de estos cristales se ven imágenes dobles? Los esquemas siguientes describirán al fenómeno …
14.
15. Los dos rayos formados por la birrefringencia son llamados “ ordinario ” y “ extraordinario ”, y están polarizados en planos perpendiculares entre sí. Separar uno de ellos servirá para obtener luz linealmente polarizada. Distintos “prismas” como los esquematizados permiten lograrlo. En los materiales birrefringentes, se puede definir una dirección particular llamada “eje óptico” , y en dicha dirección el medio se comporta como isótropo. Pulsar el botón para acceder a otros métodos de obtención de luz polarizada
16. Dicroísmo Un rejilla de alambres conductores de dimensiones adecuadas puede producir radiación electromagnética linealmente polarizada a partir de radiación electromagnética “natural”. Las componentes de campo eléctrico que vibren paralelas a los alambres serán absorbidas. Las componentes de campo eléctrico perpendiculares a los alambres se transmiten sin gran absorción. Existen materiales naturales y artificiales en donde estos fenómenos se llevan a cabo en el rango de frecuencias de a luz visible, y reciben el nombre de filtros polarizadores ó Polaroids ®.
17. Aquí tenemos una representación de cómo un sistema dicroico produce luz linealmente polarizada a partir de luz natural. Las componentes horizontales (perpendiculares al “ eje de transmisión ” ) son gradual y totalmente extinguidas si el espesor del material es adecuado. Las componentes verticales (paralelas al “ eje de transmisión ” ) apenas son absorbidas y emergen en la forma de luz linealmente polarizada. Eje de transmisión Las sustancias dicroicas son en principio birrefringentes y además presentan una absorción diferente para los planos de vibración de los rayos ordinario y extraordinario. ATENCIÓN : No confundir “eje óptico” con “eje de transmisión” Pulsar el botón para acceder a otros métodos de obtención de luz polarizada
18. Polarización por dispersión La dispersión o esparcimiento de la luz puede generar luz linealmente polarizada. Si bien este fenómeno no se emplea para la obtención de luz linealmente polarizada, resulta importante su tratamiento porque es aprovechado en metodologías de análisis.
19. Notar que los dipolos no radian en la dirección de su eje. El esquema nos permite analizar que el grado o proporción de polarización lineal que nos llegue dependerá de la posición desde la cual “veamos” el dipolo que nos ilumina con la luz que dispersó. Pulsar el botón para acceder a otros métodos de obtención de luz polarizada
20. Polarizando y analizando Si los ejes de transmisión del polarizador y el analizador forman entre sí un ángulo recto, no se transmitirá luz a través del analizador. Pero esta situación no es la única posible ... Polarizador Analizador
21. De la luz que llega a los analizadores, sólo las componentes paralelas a su eje de transmisión son transmitidas. En los casos esquematizados la cantidad de luz transmitida es puede calcularse a partir de la LEY DE MALUS
22. I t = I 0 Cos 2 θ I t = I 0 Cos 2 θ LEY DE MALUS En donde: I t es la intensidad de luz transmitida por el analizador. I 0 es la intensidad de luz que emerge del polarizador. θ es el ángulo que subtienden entre sí los ejes de transmisión del polarizador y del analizador.
23. Contando ya con polarizadores y analizadores, podemos presentar a los POLARÍMETROS con los cuales se estudiará a las sustancias que posean ACTIVIDAD ÓPTICA Pero para una mejor comprensión de los fenómenos involucrados, deberemos abordar los tópicos que se presentan a continuación:
24. LÁMINAS RETARDADORAS Una lámina retardadora puede ser representada como un bloque de material birrefringente, tallado de modo tal de dos de sus caras son paralelas a la dirección del eje óptico del material. Si sobre una de dichas caras se incide perpendicularmente con luz monocromática linealmente polarizada, dentro del cristal birrefringente se formarán los rayos ordinario y extraordinario , estando formado cada uno de ellos por las componentes de la luz incidente que vibren en los planos paralelo y perpendicular respecto del eje óptico En estos dispositivos, los rayos ordinario y extraordinario, vibrando en planos perpendiculares entre sí, atraviesan al material con distinta velocidad (con distintas λ fruto de los distintos índices de refracción), y por lo tanto llegan a la otra cara a distintos tiempos. (se dice que están desfasados entre sí o retrasado uno respecto del otro)
25. Iluminando distintas láminas retardadoras con luz monocromática linealmente polarizada, podremos alterar o lograr otros tipos de polarización de la luz. El caso representado corresponde a un retraso de media longitud de onda. ¿ Qué modificación de la luz incidente se produjo? ¿ Qué ángulo forma el plano de polarización de la luz incidente respecto de la dirección del eje óptico ? ¡ Esto se emplea en el polarímetro ! Retraso de media longitud de onda
27. Retraso de un cuarto de longitud de onda Les presentamos a la luz circularmente polarizada , que puede ser: dextrógira (diestra) o levógira (siniestra) - no confundir con la “luz mala”-
29. La expresión permite calcular el retraso que una lámina retardadora será capaz de efectuar. Δ N = d / λ ( η e – η o ) Δ N es el “desfasaje” o retraso expresado en número de longitudes de onda. d es el espesor de la lámina retardadora. ( η e – η o ) es la diferencia de índices de refracción que el material presenta para los rayos ordinario y extraordinario . Partiendo de luz linealmente polarizada, cualquier retraso distinto de ½ ó ¼ ó 1 λ dará origen a luz elípticamente polarizada.
30. ACTIVIDAD ÓPTICA Decimos que una sustancia es ópticamente activa cuando puede rotar el plano de vibración de la luz linealmente polarizada que la atraviesa La rotación se va incrementando conforme se va atravesando el material, y dicha rotación puede ser dextrógira ó levógira . Pero … ¿Qué modelo puede emplearse para describir por qué una sustancia presenta actividad óptica? Veamos …
31. La luz linealmente polarizada con que atravesamos la muestra puede considerarse compuesta por dos luces circularmente polarizadas, de igual módulo, una dextrógira y otra levógira, que “giran” o “avanzan” a igual velocidad en los medios ópticamente inactivos Las sustancias ópticamente activas presentan “ birrefringencia circular ” y retrasan una de las luces circularmente polarizadas que componen a la luz linealmente polarizada, respecto de la otra (las “desfasan”) y la luz linealmente polarizada que recompondrán vibrará en un plano distinto al plano de la luz linealmente polarizada incidente
33. Y ahora veamos qué es el dispositivo de “penumbra” que tienen los polarímetros de visión directa como los que emplearemos en el T.P. La ventaja de incorporar la media lámina retardadora de ½ λ reside en que nos permite encontrar con nuestra vista las posiciones de lectura de los ángulos por comparación de brillo entre dos “semicampos” en vez de tener que precisarlas buscando máximos o mínimos de iluminación. La posición de “lectura” se alcanza logrando que los dos semicampos se encuentren igualmente iluminados y lo más oscuro posible mal bien
34. Estas relaciones se cumplen en un rango de valores y es necesario precisar tanto la temperatura de trabajo como la longitud de onda de la luz empleada. LEYES DE BIOT α = [α ] l α = [α ] l δ α = [α ] l c α total = ∑ α i α se mide en grados sexagesimales. l mide en milímetros para sólidos o en decímetros para líquidos. δ se expresa en gramos por mililitro. C se expresa en gramos por mililitro o en concentración molar.
37. Propagación de una onda 1 a http://micro.magnet.fsu.edu/primer/java/polarizedlight/emwaveex.html 1 b http://micro.magnet.fsu.edu/primer/java/electromagnetic/index.html onda que cruza dos medios 2 a http :// stwi.weizmann.ac.il / Lasers / laserweb / Ch -1/F1s1t2p2. htm 2 b http://micro.magnet.fsu.edu/primer/java/speedoflight/index.html refracción deluz monocromática 3 a http://micro.magnet.fsu.edu/primer/java/refraction/refractionmono/index.html refracción de luz blanca 3 b http://micro.magnet.fsu.edu/primer/java/refraction/refractionangles/index.html Polarización lineal 4 a http :// micro.magnet.fsu.edu /primer/java/ polarizedlight / filters / index.html 4 b http://micro.magnet.fsu.edu/primer/java/polarizedlight/3dpolandex.html Filtros polarizadores 5 a http :// www.maloka.org /f2000/ polarization / blocking_light.html Polarización por reflexión 6 http :// micro.magnet.fsu.edu /primer/java/ polarizedlight /brewster/ index.html Anteojos antirreflex 7 http :// www.maloka.org /f2000/ polarization / polarizationI.html Birrefringencia 8 a http://micro.magnet.fsu.edu/primer/java/polarizedlight/crystalwavefronts/index.html 8 b http://micro.magnet.fsu.edu/primer/java/polarizedlight/ellipsoid/index.html 8 c http://micro.magnet.fsu.edu/primer/java/polarizedlight/icelandspar/index.html Doble refracción en espato de islandia (calcita) 8 d http :// micro.magnet.fsu.edu /primer/java/ polarizedlight / calcite / index.html Prisma de Nicol 8 e http :// micro.magnet.fsu.edu /primer/java/ polarizedlight / nicol / index.html Fin (por ahora) Aquí les damos parte de la bibliografía que pueden consultar on-line para contar con excelentes animaciones y explicaciones
![Recordando el modelo electromagnético de la luz, veamos las siguientes formas de representarlo: ,[object Object],[object Object]](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)