TEORÍA CORPUSCULAR DE NEWTON

2.  PRIMERAS HIPÓTESIS:
 TEORÍA CORPUSCULAR DE LA LUZ  NEWTON
 TEORÍA ONDULATORIA DE LA LUZ  HUYGENS

3.  TEORÍA CORPUSCULAR DE NEWTON:
 LUZ FORMADA POR PEQUEÑAS PARTÍCULAS
(CORPÚSCULOS) QUE SE MUEVEN EJECUTANDO UN
M.R.U.
 ESTE MODELO PERMITE EXPLICAR ALGUNOS
FENÓMENOS LUMINOSOS:
 Propagación rectilínea de la luz  la trayectoria de los
corpúsculos (rayos de luz) son líneas rectas
 Reflexión choque de las partículas con la superficie de un
objeto (varía la componente normal pero no la tangencial)
 Como v1 = v’1 y v1t=v’1t
sen i = sen i’
i = i’

4.  TEORÍA CORPUSCULAR DE NEWTON:
 ESTE MODELO NO PERMITE EXPLICAR OTROS
FENÓMENOS LUMINOSOS:
 Refracción  al pasar las partículas de un medio a otro,
varía la componente normal pero no la tangencial. Esto
supondría que v1t= v2t pero v1n≠v2n. Por tanto: sen q1= v1t/v1
y sen q2 = v2t/v2  v1·sen q1= v2·sen q2
 Esto supondría que, cuando el ángulo refractado se
acerca a la normal, como ocurre al pasar la luz del aire al
agua, i > r, por lo que v2 > v1  EXPERIMENTALMENTE SE
DEMUESTRA QUE OCURRE JUSTO LO CONTRARIO:
 LEY DE SNELL:
 sen q1 /sen q2 = v1/v2 = constante

5.  TEORÍA CORPUSCULAR DE NEWTON:
 ESTE MODELO NO PERMITE EXPLICAR OTROS
FENÓMENOS LUMINOSOS:
 Refracción

6.  TEORÍA CORPUSCULAR DE NEWTON:
 ESTE MODELO NO PERMITE EXPLICAR OTROS
FENÓMENOS LUMINOSOS:
 Difracción  si la luz es un conjunto de partículas, tras
atravesar una pared con dos rendijas, debería seguir su
camino por las zonas abiertas detrás de cada rendija si se
coloca al otro lado una pantalla se tendrían que observar en
ella dos zonas iluminadas reproduciendo la forma de las
rendijas. Pero lo que ocurre experimentalmente es lo que
muestra la imagen de la derecha:

7.  TEORÍA CORPUSCULAR DE NEWTON:
 ESTE MODELO NO PERMITE EXPLICAR OTROS
FENÓMENOS LUMINOSOS  A pesar de ello, su modelo
fue aceptado en su época por casi toda la comunidad
científica. Razones:
 Había fenómenos como la difracción de la luz y las
interferencias que aún no habían sido reconocidos
como tales en la época de Newton
 Su gran prestigio en la época

8.  TEORÍA ONDULATORIA DE HUYGENS:
 LUZ = PROPAGACIÓN DE UNA PERTURBACIÓN
ONDULATORIA DEL MEDIO
 SUPUSO QUE LA LUZ ESTABA FORMADA POR PEQUEÑAS
ONDAS LONGITUDINALES SEMEJANTES A LAS SONORAS
QUE UTILIZAN PARA SU PROPAGACIÓN UN MEDIO
ELÁSTICO LLAMADO ÉTER  en realidad, son ondas
transversales puesto que se propagan
perpendicularmente a la dirección de vibración de los
campos eléctrico y magnético

9.  TEORÍA ONDULATORIA DE HUYGENS:
 ESTE MODELO PERMITE EXPLICAR FENÓMENOS
LUMINOSOS:
 INTERFERENCIAS  CUANDO LOS RAYOS INTERFIEREN ENTRE
SÍ PRODUCEN REGIONES DE BRILLO MÁXIMO (INTERFERENCIA
CONSTRUCTIVA) Y REGIONES DE OSCURIDAD (INTERFERENCIA
DESTRUCTIVA)  inexplicable con teoría corpuscular (no se
puede entender que dos partículas que
 chocan se anulen o refuercen)

10.  TEORÍA ONDULATORIA DE HUYGENS:
 ESTE MODELO PERMITE EXPLICAR FENÓMENOS
LUMINOSOS:
 DIFRACCIÓN DE LA LUZ  La onda se reproduce al atravesar
la rendija

11.  REALIDAD: DUALIDAD ONDA-CORPÚSCULO
 DE BROGLIE PROPONE UNA NUEVA TEORÍA QUE
SOSTIENE QUE LA LUZ TIENE DOBLE NATURALEZA:
ONDULATORIA Y CORPUSCULAR
 EN ALGUNOS EXPERIMENTOS MUESTRA SU CARÁCTER
ONDULATORIO
 EN OTROS EXPERIMENTOS MUESTRA SU CARÁCTER
CORPUSCULAR
 NO EXISTE EXPERIMENTO EN EL QUE SE PUEDAN OBSERVAR
AMBOS COMPORTAMIENTOS A LA VEZ
 ANALOGÍA CON LA MONEDA: es una única pero distinta por
ambas caras  yo sólo la puedo ver por un lado o por el
otro (nunca por los dos a la vez)
 En general, se comporta como una onda cuando se propaga
y como partícula cuando interfiere con la materia

12.  SÍNTESIS ELECTROMAGNÉTICA DE MAXWELL:
 LA LUZ SE COMPORTA COMO UNA ONDA
ELECTROMAGNÉTICA
 LAS ONDAS ELECTROMAGNÉTICAS SON ONDAS
TRANSVERSALES COMPUESTAS DE UN CAMPO
ELÉCTRICO Y UN CAMPO MAGNÉTICO
PERPENDICULARES ENTRE SÍ Y PERPENDICULARES A LA
DIRECCIÓN DE PROPAGACIÓN
QUE SE PROPAGAN A TRAVÉS
DEL ESPACIO, TRANSPORTANDO
ENERGÍA

13.  CARACTERÍSTICAS ONDAS EM:
 EL CAMPO ELÉCTRICO Y EL CAMPO MAGNÉTICO ESTÁN
EN FASE
 LOS MÓDULOS DE LOS VECTORES DE AMBOS CAMPOS
ESTÁN RELACIONADOS MEDIANTE LA EXPRESIÓN
E= c·B, DONDE c ES LA VELOCIDAD DE PROPAGACIÓN
EN EL VACÍO

14.  CARACTERÍSTICAS ONDAS EM:
 COMO CUALQUIER ONDA, TRANSPORTAN:
 ENERGÍA
 CANTIDAD DE MOVIMIENTO
 LAS ECUACIONES DE LOS CAMPOS ELÉCTRICO Y
MAGNÉTICO CORRESPONDEN A LAS DE UNA ONDA
ARMÓNICA UNIDIMENSIONAL:
 E = E0·sen (w·t – k·x)
 B = B0·sen (w·t-k·x)
DONDE w = 2·P/T y k = 2·P/l

15.  LAS ONDAS EM TIENEN LA MISMA NATURALEZA PERO SE
DIFERENCIAN EN:
 SU FRECUENCIA
 SU LONGITUD DE ONDA
 EL ESPECTRO EM ES EL CONJUNTO DE LAS
FRECUENCIAS EN QUE SE DESCOMPONE LA RADIACIÓN
EM  sus límites se extienden desde las ondas de
radio a los rayos gamma
 PARA UNA MISMA AMPLITUD, LA ENERGÍA DE LA ONDA
EM AUMENTA CON LA FRECUENCIA
 EN EL VACÍO, TODAS SE MUEVEN A LA MISMA
VELOCIDAD c =3·108 m/s = l·f
Magnitudes inversamente proporcionales

17.  ONDAS DE RADIO  Producidas por la
aceleración de cargas eléctricas en circuitos
oscilantes
 Pequeña frecuencia (entre unos herzios y 109 Hz)
 Utilizadas en señales de radio y TV

18.  ONDAS DE RADIO
 Físicamente están constituidas por dos campos, uno
eléctrico y otro magnético
 Una antena vertical conectada al borne positivo y el
borne negativo a tierra genera un campo eléctrico
entre la antena y la tierra. Si es c.a., la polaridad
cambia con el tiempo, lo que genera campo
eléctrico variable que induce un campo magnético
variable, que a su vez produce otro campo eléctrico,
…. Estos campos se propagan por el espacio

19.  MICROONDAS Magnetrón se encarga de
generar estas ondas
 Rango de frecuencia entre 109 y 1012 Hz
 Las microondas hacen vibrar o rotar las moléculas de
agua generando calor. Como la mayor parte de los
alimentos contienen un importante porcentaje de
agua, pueden ser fácilmente cocinados utilizando
estas ondas

20.  INFRARROJA Componente principal de la
radiación térmica emitida por los cuerpos
calientes (en general, por cualquier cuerpo a
T > 0 K)  Física cuántica
 Rango de frecuencia entre 1012 y 4·1014 Hz
 Aplicaciones: Fisioterapia, sensores, mandos, …

21.  VISIBLE Estas radiaciones son las que detecta
el ojo humano
 Rango de frecuencia entre 4·1014 (rojo) y 8·1014 Hz
(violeta)
 Se generan cuando los átomos o moléculas
electrónicamente excitados emiten la energía
sobrante como radiación

22.  ULTRAVIOLETA Frecuencias inmediatamente
superiores a la que corresponde a la luz violeta
 Rango de frecuencia entre 8·1014 Hz y 5·1017 Hz
 Se generan cuando los átomos o moléculas
electrónicamente excitados emiten la energía
sobrante como radiación ( igual que la visible)
 Clasificadas en UV-A, UV-B, UV-C y UV extremo
(siendo el primero el de menor frecuencia)
 Existe una fracción de UV-A que penetra en la
atmósfera  factor de riesgo en el desarrollo de
tumores

23.  RAYOS X  Se generan normalmente haciendo
incidir electrones de alta energía sobre placas
metálicas
 Rango de frecuencia entre 5·1017 Hz y 1019 Hz
 Utilizados para diagnóstico en medicina e industria

24.  RAYOS GAMMA  Son las ondas
electromagnéticas de mayor energía
 Su frecuencia es superior a 1019 Hz
 Emitidos por núcleos radiactivos y reacciones
nucleares
 Utilizados en esterilización de equipos médicos, …

25.  RAYO  Línea imaginaria perpendicular al
frente de onda definido por los campos
eléctricos y magnéticos
 Sigue una trayectoria rectilínea

26.  DOS MÉTODOS PARA MEDIR VELOCIDAD DE LA
LUZ:
 ROEMER  Basado en la observación de dos eclipses
consecutivos del satélite de Júpiter Io
 Trataba de verificar los períodos de las lunas de Júpiter:
las medidas diferían según la época en que realizara la
medida. RAZÓN: LA TIERRA SE ACERCA Y SE ALEJA DE
JÚPITER
 HIPÓTESIS: DISTANCIA TIERRA-JUPITER VARIABA CON t
 Por tanto, el atraso máximo se producía cuando la Tierra
estaba en T2, donde la luz debía recorrer un espacio
igual al diámetro de la órbita de rotación de la Tierra
 MÉRITO: primero en atribuir un valor medible y finito a
la velocidad de la luz (aunque no determinó su valor
con exactitud)

27.  DOS MÉTODOS PARA MEDIR VELOCIDAD DE LA
LUZ:
 ROEMER  Basado en la observación de dos eclipses
consecutivos del satélite de Júpiter Io
 El tiempo de retraso de la luz entre T1 y T2 es el tiempo
que la luz tarda en recorrer ambas posiciones (diámetro de
la órbita terrestre)  obtuvo un valor de c alejado del real
 Ejercicio 2 resuelto pg 267 del libro

28.  DOS MÉTODOS PARA MEDIR VELOCIDAD DE LA
LUZ:
 FIZEAU  Uso de rueda dentada que interrumpe un
haz luminoso que previamente ha pasado entre dos
de sus dientes
 Si conocemos la velocidad de rotación de la rueda, el
número de dientes y la distancia recorrida por el rayo,
podemos calcular la velocidad de propagación de la luz
 Ejercicio resuelto 3 pag 267 del libro

29.  EN 1983 SE REDEFINIÓ EL METRO EN EL S.I.
COMO LA DISTANCIA QUE RECORRE LA LUZ EN EL
VACÍO EN 1/299 792 458 SEGUNDOS (c=e/t)
 ASÍ, SE DEFINE LA VELOCIDAD EN EL VACÍO COMO
c = 3·108 m/s

30.  ÍNDICE DE REFRACCIÓN  ES EL COCIENTE
ENTRE LA VELOCIDAD DE LA LUZ EN EL VACÍO Y
LA VELOCIDAD DE LA LUZ EN EL MEDIO:
n = c/v
 CARACTERÍSTICAS:
 Es un número adimensional mayor que la unidad
 Es una propiedad característica de cada medio
(cuando un medio tiene un n mayor que otro,
decimos que es más refringente)
 A mayor n, menor es la velocidad de propagación de
la luz

31.  EN EL VACÍO, LA VELOCIDAD DE LA LUZ ES LA
MISMA PARA TODAS LAS FRECUENCIAS
 EN MEDIOS DIFERENTES O AL PASAR DE UN MEDIO
A OTRO, LA FRECUENCIA DE LA LUZ NO CAMBIA
(sólo depende del foco emisor) PERO SÍ SU
LONGITUD DE ONDA
 SI TENGO DOS MEDIOS DIFERENTES Y f1 = f2 =f:
 v= f·l
 v1 = f·l1
 v2 = f·l2
Como l1 ≠ l2  v1 ≠ v2

32.  SI EL SEGUNDO MEDIO ES MÁS REFRINGENTE QUE
EL PRIMERO: n2 > n1  v2 < v1, por lo que l2<l1
 CUANDO LA LUZ PASA DE UN MEDIO A OTRO MÁS
REFRINGENTE, SE PROPAGA CON MENOR
VELOCIDAD Y TIENE UNA LONGITUD DE ONDA
MENOR

33.  PARA COMPARAR LA VELOCIDAD DE LA LUZ EN
MEDIOS DIFERENTES, UTILIZAMOS EL ÍNDICE DE
REFRACCIÓN RELATIVO
 Para cada frecuencia, los índices de refracción
de dos medios son inversamente proporcionales
a las velocidades de la luz y a sus longitudes de
onda
2
1
2
1
2
1
1
2
1
2
1
,
2
·
·
/
/
l
l
l
l





f
f
v
v
v
c
v
c
n
n
n

34.  PRINCIPIO DE FERMAT: “La trayectoria seguida
por los rayos de luz para propagarse de un punto
a otro es aquella para la que el tiempo invertido
es mínimo”
 Este principio permite deducir las leyes de
reflexión y refracción
 El estudio de estas leyes se hace con la
aproximación de la luz a rayos

35.  REFLEXIÓN Y REFRACCIÓN: Cuando una onda
alcanza la separación entre dos medios, una
parte se refleja y la otra se refracta. Los rayos
luminosos nos muestran la dirección seguida por
la luz
 LEYES DE REFLEXIÓN:
 El rayo incidente, la normal y el rayo reflejado están
en el mismo plano
 El ángulo de incidencia y el de reflexión son iguales

36.  LEYES DE REFRACCIÓN:
 El rayo incidente, la normal y el rayo refractado
están en el mismo plano
 Se cumple que sen i/sen r = v1/v2
 LEY DE SNELL:
 Por tanto:
 Si r se acerca a la normal: r < i
 sen r < sen i  n2 > n1  v2 < v1
 Si r se aleja de la normal: r > i
 sen r > sen i  n2 < n1  v2 > v1
r
sen
n
i
sen
n ·
· 2
1 

37.  LEYES DE REFRACCIÓN (Ppio de Huygens ,Tema 5)
 BB’ = v1·t ; AA’ = v2·t
 Dividiendo ambas expresiones, queda:
'
·
AB'
AA'
sen(r)
'
·
'
'
)
( 2
1
AB
t
v
AB
t
v
AB
BB
i
sen 



2
1
)
(
)
(
v
v
r
sen
i
sen


38.  ÁNGULO LÍMITE Y REFLEXIÓN TOTAL
 Al pasar de un medio a otro de menor índice de
refracción, el rayo refractado se aleja de la normal
 Al aumentar el ángulo de incidencia aumenta el
ángulo refractado
 Por ello, existe un valor de ángulo de incidencia L,
para el que el rayo refractado forma 90 º con la
normal  ÁNGULO LÍMITE
 Este ángulo límite delimita dos zonas:
 Si el ángulo de incidencia es inferior al ángulo límite: el
rayo sufre reflexión y refracción
 Si el ángulo de incidencia es superior al ángulo límite: se
produce una reflexión total

39.  ÁNGULO LÍMITE Y REFLEXIÓN TOTAL
 PARA ÁNGULOS SUPERIORES AL ÁNGULO LÍMITE, SE
PRODUCE LA REFLEXIÓN TOTAL DEL RAYO
1
2
2
·
1 90
·
n
n
arcsen
L
sen
n
senL
n



40.  LÁMINA PLANO-PARALELA
 El rayo de luz experimenta una refracción en las dos
caras de la lámina de vidrio.
 Aplicamos la Ley de Snell en ambas caras:
 Así, el rayo emergente es paralelo
al incidente, pero con un desplaza-
miento lateral d
i'
i
r'
r
Como
'
·
'
·
;
·
· 1
2
2
1




 i
sen
n
r
sen
n
r
sen
n
i
sen
n

41.  LÁMINA PLANO-PARALELA
 Triángulo ACD : sen a = d/AC siendo a = i-r
 Triángulo ABC : cos r = AB/AC
 Teniendo en cuenta que:
 cos r = AB/AC, siendo AB = d = espesor de la lámina
nos queda AC = AB/cos r = d/cos r
POR TANTO:
d = sen a ·AC = sen (i – r)·d/cos r

42.  REFRACCIÓN EN UN PRISMA ÓPTICO
 El prisma consiste en dos superficies planas que
forman un ángulo que separan dos medios con
distinto índice de refracción
a
d
d
a
a
-
i´)
(i
)
r'
(r
-
i´)
(i
:
Así
)
(i'-r'
r)
-
(i
que
también
vemos
ACB
triángulo
el
En
r'
r
:
ACD
triángulo
el
en
exterior
ángulo
el
ser
Al
D.
punto
el
en
prisma
del
el
que
ángulo
mismo
el
forman
N'
y









N

43.  PASOS A APLICAR:
 Se aplica la ley de Snell al primer cambio de medio y
se obtiene r
 Para conocer r’ (ángulo de incidencia en la segunda
superficie) aplicamos: a = r + r’
 Conocido r’, aplicamos la ley de Snell al segundo
cambio de medio, obteniendo el ángulo i’
 Para conocer d (desviación del rayo emergente
respecto del incidente):
(i-r) + (i’-r’) = d
d = (i-r)+ (i’-r’) = ( i + i’) – (r+r’)
d = (i + i’) - a

44.  Ángulo de desviación mínima: se produce cuando el
ángulo de incidencia y el de emergencia son iguales:
i = i’  dmín = (i + i’) – a  2 i – a
 Así, si i = i’, r = r’  2·r a ; r = r’ = a/2
 Como dmín = 2i – a  i = (dmín + a)/2

45.  Velocidad en el vacío (c) = constante para toda l
 Velocidad en un medio (v) ≠ constante para cada l
 Así, como n = c/v  el índice de refracción de una
sustancia depende de su longitud de onda
 EN EL RANGO DE LA LUZ VISIBLE, EL ÍNDICE DE
REFRACCIÓN DE LOS MATERIALES DISMINUYE A
MEDIDA QUE AUMENTA LA LONGITUD DE ONDA DE LA
LUZ QUE LOS ESTÁ ATRAVESANDO:
 RADIACIONES DE MENOR LONGITUD DE ONDA SON LAS QUE
MÁS SE DESVÍAN PUESTO QUE, A MENOR LONGITUD DE
ONDA, MAYOR ÍNDICE DE REFRACCIÓN:
f
c
v
c
n
·
l



46.  HAZ DE LUZ NO MONOCROMÁTICA QUE INCIDE SOBRE
UN MATERIAL REFRACTANTE EXPERIMENTA UNA
DISPERSIÓN
 Como el índice de refracción disminuye al aumentar
la longitud de onda:
 Las longitudes de onda más largas (rojo) se desvían menos
 Las longitudes de onda cortas (azul/violeta) son las que
más se desvían

47.  EJEMPLO DE DISPERSIÓN DE LUZ BLANCA: ARCO IRIS
 La luz solar se refracta en las gotas de lluvia
 Primero se refracta en la superficie frontal,
descomponiéndose en los distintos colores
 Después, dentro de la gota se refleja y vuelve a
refractarse en la superficie frontal
 En este caso, el color superior es el violeta y el inferior el
rojo (mayor desviación) a causa de la reflexión interna

48.  LA PROPAGACIÓN DE LA LUZ MEDIANTE RAYOS
(TEORÍA CORPUSCULAR) NO PERMITE EXPLICAR
CUATRO FENÓMENOS CARACTERÍSTICOS DE LA
RADIACIÓN EM  USO DE LA TEORÍA ONDULATORIA
PARA EXPLICAR:
 DIFRACCIÓN
 INTERFERENCIAS
 POLARIZACIÓN
 EFECTO DOPPLER

49.  DIFRACCIÓN: La luz rodea obstáculos y se reproduce
al atravesar orificios llegando a puntos inaccesibles
si se propaga en línea recta como una partícula
 Este fenómeno sólo se produce si la abertura del orificio o
el tamaño del obstáculo son comparables a la longitud de
onda incidente

50.  INTERFERENCIAS: Se producen cuando se
superponen los efectos de dos o más ondas al
coincidir simultáneamente en un punto. Pueden ser:
 Constructivas  ondas en fase  Ar = A1 + A2
 Destructivas  ondas en oposición de fase  Ar = A1 – A2

51.  EXPERIMENTO DE YOUNG: Con él demostró la
naturaleza ondulatoria de la luz:
 Consiste en dejar pasar luz a través de dos rendijas R1 y R2
 Según Huygens, cada rendija es un nuevo foco emisor de
ondas, así que sobre la pantalla se formará un patrón de
franjas brillantes y oscuras

52.  EXPERIMENTO DE YOUNG: Con él demostró la
naturaleza ondulatoria de la luz:
 Si la pantalla está lejos de los orificios, la distancia L es
mucho mayor que d, por lo que podemos considerar que
las trayectorias de los dos rayos que llegan a P (r1 y r2) son
casi paralelas. Si es así, se cumple: Dr = r2 – r1 = d·sen q
 Las franjas brillantes se producen cuando las ondas llegan
a la pantalla en fase  INTERFERENCIA CONSTRUCTIVA
 Las franjas oscuras se producen cuando las ondas llegan a
la pantalla en oposición de fase  INTERFERENCIA
DESTRUCTIVA
l
·
1
2 n
r
r
r 


D
2
)
1
·
2
(
1
2
l




D n
r
r
r
n= 0,1,2,3,…

53.  EXPERIMENTO DE YOUNG: Con él demostró la
naturaleza ondulatoria de la luz:
 INTERFERENCIA CONSTRUCTIVA
 INTERFERENCIA DESTRUCTIVA
 n = número de orden  clasifica la posición de los puntos
de máxima y mínima interferencia
 Franja brillante del centro corresponde a n = 0 
máximo de orden cero
 A partir de ahí, n = 1 es el primer máximo o mínimo, …
l
·
1
2 n
r
r
r 


D
2
)
1
·
2
(
1
2
l




D n
r
r
r
n= 0,1,2,3,…

54.  DEMUESTRA LA NATURALEZA TRANSVERSAL DE LAS
ONDAS LUMINOSAS
 LA DIRECCIÓN DE OSCILACIÓN DE UNA ONDA
TRANSVERSAL PUEDE DARSE EN CUALQUIERA DE LAS
DIRECCIONES PERPENDICULARES A SU AVANCE

55.  LA POLARIZACIÓN SE PRODUCE CUANDO SE
RESTRINGE LA DIRECCIÓN DE OSCILACIÓN DEL
VECTOR CAMPO ELÉCTRICO (el campo magnético, al
ser perpendicular al eléctrico y a la dirección de
propagación, queda automáticamente fijado)
 EN GENERAL, LA LUZ NO ESTÁ POLARIZADA  ESTÁ
FORMADA POR LA SUPERPOSICIÓN DE ONDAS VIBRANDO EN
TODAS LAS DIRECCIONES

56.  APROVECHAMIENTO DE LA POLARIZACIÓN DE LA LUZ:
 Filtros de cámaras fotográficas para atenuar la luz que
recibe un objeto y mejorar la calidad de la imagen final
 Gafas de sol y parabrisas de automóviles por su poder
antirreflectante
 Cuando la luz no polarizada se refleja en la superficie de
separación de dos medios, las ondas reflejadas vibran
preferentemente en el plano paralelo al de separación de
ambos medios

57. MÉTODOS DE OBTENCIÓN DE LUZ POLARIZADA:
 ABSORCIÓN SELECTIVA:
 Consiste en la absorción total de la luz cuyo campo
eléctrico vibra en todas las direcciones menos en una
 La luz, al atravesar algunas sustancias, mantiene la
vibración en un plano, mientras que en el resto está tan
atenuada que no se percibe. Esto es debido a la
orientación de las moléculas de la sustancia
 Ejemplo: mineral turmalina

58. MÉTODOS DE OBTENCIÓN DE LUZ POLARIZADA:
 REFLEXIÓN:
 Cuando la luz se refleja en la superficie de separación
de dos medios, puede estar total o parcialmente
polarizada según el ángulo de incidencia
 Le ley de Brewster muestra que la polarización por
reflexión es total cuando la tangente del ángulo de
incidencia coincide con el índice relativo de refracción
1
2
p
n
n
î 
tg

59.  Efecto Doppler = fenómeno característico de las
ondas sonoras  aplicable también a las luminosas:
 Cuando una fuente emisora de luz y el receptor de ésta
están en movimiento relativo, el observador detecta la luz
con una frecuencia diferente a la de emisión
 Si la fuente se acerca al observador, la frecuencia
relativa aumenta para el observador (se produce un
“desplazamiento de la luz hacia el azul”)
 Si la fuente se aleja del observador, la frecuencia
relativa disminuye para el observador (se produce un
“desplazamiento de la luz hacia el rojo”, que son
frecuencias más bajas)

60.  Si la fuente se mueve desde 1 hacia 6, para un
observador en A, la fuente se acerca y los frentes de
onda se hacen más próximos  AUMENTA f
 Si el observador está en B, la fuente se aleja y la
distancia entre frentes de onda se hace mayor 
DISMINUYE f
 vr es la velocidad relativa fuente-observador
 vr > 0, si ambos se alejan
 vr < 0 si ambos se acercan










c
v
f
c
v
c
f
f r
r
1
·
·
'

61.  En ondas sonoras, el efecto Doppler es fácilmente
detectable
 En ondas luminosas, este efecto provoca un cambio
de color muy difícil de detectar, debido a que la
velocidad de propagación de la luz es muy grande:
 Por tanto, sólo es significativo cuando la velocidad
relativa receptor-fuente también lo es










c
v
f
c
v
c
f
f r
r
1
·
·
'