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Efeitos do trem de pulsos de fentosegundos no acoplamento de dois feixes em vapor de rubídio

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Descrição

Nosso objetivo é estudar a interação de um laser contínuo (diodo) com átomos de rubídio na presença de um laser de fentosegundos.

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  1. 1. Efeitos do trem de pulsos de fentosegundos no acoplamento de dois feixes em vapor de rubídio Marco Polo, Carlos Bosco, Daniel Felinto, Lúcio Acioli e Sandra Vianna Departamento de Física – UFPE - Recife
  2. 2. Introdução Nosso objetivo é estudar a interação de um laser contínuo (diodo) com átomos de rubídio na presença de um laser de fentosegundos.
  3. 3. Roteiro Esquema experimental e resultados Teoria para um sistema de dois níveis Dependência com a temperatura Conclusão e perspectivas
  4. 4. Esquema experimental
  5. 5. Diagrama de níveis do rubídio
  6. 6. O laser de fentosegundos EL (t )   L (t )eiLt Para uma sequência    t  nTR  in   t   L (t )   L  sec h  e R  de pulsos: n 0   T   L (t )  sech     p    T   p  * Lin Xu et al, Opt. Lett. Vol. 21 (1996)
  7. 7. Resultados
  8. 8. Teoria Vamos primeiramente estudar a evolução temporal da população do estado excitado quando um trem de pulsos ultra-curtos incide em um meio atômico com tempo de vida (de população e de coerência) maior que o intervalo entre dois pulsos do laser. Equação de Liouville,  i   H ,   t   H  12 2 2   . E (t ) 22  i21 L* (t )     12  L    12  c.c.   22 t   T22    t  nTR  in   L (t )   L  sec h  e R   12 i  (t )  n 0   T         12 L (2 22  1)  i 12  12 p t T12
  9. 9. Teoria Sistema de equações de Bloch pode ser resolvido numericamente.
  10. 10. Teoria Para um meio com alargamento Doppler,   12  L   Doppler Podemos representar a população de átomos excitados depois que o sistema atinge o equilíbrio em função dos vários grupos de átomos, representados por  Doppler
  11. 11. Dependência com a temperatura
  12. 12. Conclusões e perspectivas Estudamos o processo de acumulação experimental e teoricamente, com o campo do laser de diodo fraco. Mostramos a impressão do pente de freqüência no perfil Doppler dos átomos de rubídio. Para explicar a dependência com a temperatura, devemos considerar um sistema atômico com pelo menos três níveis, pois os feixes têm polarizações cruzadas e portanto acoplam estados distintos. Efeitos de propagação talvez sejam importantes, e portanto devemos incluir a modificação do campo elétrico ao se propagar pelo meio.
  13. 13. Agradecimentos

Descrição

Nosso objetivo é estudar a interação de um laser contínuo (diodo) com átomos de rubídio na presença de um laser de fentosegundos.

Transcrição

  1. 1. Efeitos do trem de pulsos de fentosegundos no acoplamento de dois feixes em vapor de rubídio Marco Polo, Carlos Bosco, Daniel Felinto, Lúcio Acioli e Sandra Vianna Departamento de Física – UFPE - Recife
  2. 2. Introdução Nosso objetivo é estudar a interação de um laser contínuo (diodo) com átomos de rubídio na presença de um laser de fentosegundos.
  3. 3. Roteiro Esquema experimental e resultados Teoria para um sistema de dois níveis Dependência com a temperatura Conclusão e perspectivas
  4. 4. Esquema experimental
  5. 5. Diagrama de níveis do rubídio
  6. 6. O laser de fentosegundos EL (t )   L (t )eiLt Para uma sequência    t  nTR  in   t   L (t )   L  sec h  e R  de pulsos: n 0   T   L (t )  sech     p    T   p  * Lin Xu et al, Opt. Lett. Vol. 21 (1996)
  7. 7. Resultados
  8. 8. Teoria Vamos primeiramente estudar a evolução temporal da população do estado excitado quando um trem de pulsos ultra-curtos incide em um meio atômico com tempo de vida (de população e de coerência) maior que o intervalo entre dois pulsos do laser. Equação de Liouville,  i   H ,   t   H  12 2 2   . E (t ) 22  i21 L* (t )     12  L    12  c.c.   22 t   T22    t  nTR  in   L (t )   L  sec h  e R   12 i  (t )  n 0   T         12 L (2 22  1)  i 12  12 p t T12
  9. 9. Teoria Sistema de equações de Bloch pode ser resolvido numericamente.
  10. 10. Teoria Para um meio com alargamento Doppler,   12  L   Doppler Podemos representar a população de átomos excitados depois que o sistema atinge o equilíbrio em função dos vários grupos de átomos, representados por  Doppler
  11. 11. Dependência com a temperatura
  12. 12. Conclusões e perspectivas Estudamos o processo de acumulação experimental e teoricamente, com o campo do laser de diodo fraco. Mostramos a impressão do pente de freqüência no perfil Doppler dos átomos de rubídio. Para explicar a dependência com a temperatura, devemos considerar um sistema atômico com pelo menos três níveis, pois os feixes têm polarizações cruzadas e portanto acoplam estados distintos. Efeitos de propagação talvez sejam importantes, e portanto devemos incluir a modificação do campo elétrico ao se propagar pelo meio.
  13. 13. Agradecimentos

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