163Recueil_Coloq_13_OP2013

1. Recueil des résumés de Coloq 13 Sa¨ıda Guellati To cite this version: Sa¨ıda Guellati. Recueil des résumés de Coloq 13. Doctorat. 2013. <sfo-00998687> HAL Id: sfo-00998687 http://hal-sfo.ccsd.cnrs.fr/sfo-00998687 Submitted on 2 Jun 2014 HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers. L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche fran¸cais ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

2. 20 Paris 13COLOQ HORIZONS JNOG JRIOA CLUB optique membre fondateur de : L’Université Paris 13 est (COLOQ’13) www.sfoptique.org/optique-paris-13 Colloque sur les Lasers et l’Optique Quantique Villetaneuse, 8-11 Juillet 2013

4. COLOQ est depuis 1989 une manifestation biennale destinée à souder la communauté scientifique nationale concernée par les lasers, l’optique non linéaire et l’optique quantique. Une des volontés fortes de COLOQ est de permettre aux jeunes chercheurs de présenter leurs travaux et de nouer des contacts. Dans ce but, le colloque offre un panorama actuel du domaine au travers de conférences de synthèse des chercheurs de haut niveau sur des sujets "classiques" comme sur des sujets "chauds". Les autres conférences donnent la parole à de jeunes chercheurs ayant obtenu des résultats récents de premier plan. Un accent particulier est mis sur les sessions d’affiches qui permettent des discussions fructueuses, moins formelles. Dans sa 13ème édition, et après avoir fait un véritable tour de France, COLOQ revient sur le lieu de ses origines : COLOQ’13 à l’Université Paris 13 en 2013. Coïncidence, concours de circonstances, loi fondamentale de la physique... peu importe. Cela a motivé le Comité pour proposer un programme représentatif des thématiques phares de COLOQ qui souligne leurs évolutions en mettant en lumière la continuité et les ruptures thématiques. En effet, force est de constater que les thématiques naissantes, tout au moins sur le plan expérimental, à l’époque de COLOQ 1, sont devenues des domaines phares où la communauté française se retrouve en première ligne mondiale. Ainsi Martial Ducloy, membre actif de la communauté COLOQ depuis sa création, présente un tour d’horizon de cette évolution remarquable. De même, les thématiques principales retenues pour les conférences invitées mettent en avant ces avancées. Le domaine des Atomes froids et son mariage à la métrologie en constituent des exemples remarquables qui sont illustrés par des présentations concernant l’interférométrie atomique (Matthias Büchner et Franck Pereira Dos Santos), les ondes de matière guidées (David Guéry- Odelin), les avancées sur la détermination de la constante de structure hyperfine (Saïda Guellati-Khélifa), et les gaz quantiques dipolaires (Bruno Laburthe-Tolra). Les résultats récents en Optique non linéaire avancée avec les aspects statistiques et leur formulation thermodynamique (Antonio Picozzi), les événements extrêmes (Bertrand Kibler), les dynamiques excitables (Francesco Pedacci) et les applications dynamiques dans des résonateurs simples ou couplés (Alejandro Yacomotti) et en régime de lumière lente (Christelle Monat) dans les nanostructures illustrent le dynamisme de la thématique. Les tests fondamentaux en Optique quantique et les avancées récentes en Information quantique sont très loin des premières expériences de réduction de bruit quantique. On manipule aujourd’hui des états quantiques macroscopiques (Rosa Tualle-Brouri), on intrique des états micro et macro (Anthony Martin), on développe de nouvelles plateformes pour le traitement de l’information quantique basées sur des électrons « volants » (Tristan Meunier) ou encore de nouvelles applications à la magnétométrie haute résolution (Vincent Jacques). Le chemin parcouru se mesure également à la lumière des tous derniers développements lasers mêlant cascades quantiques et peignes de fréquence (Jérôme Faist), puissances PetaWatt et forts taux de répétition (François Lureau), ou encore combinaison cohérente de lasers à fibre femtoseconde (Marc Hanna). Enfin, l’effervescence scientifique autour de ces thématiques et le dynamisme de la communauté française sont illustrés par les nombreuses contributions par affiche figurant dans ce recueil dont bon nombre auraient pu constituer d’excellentes présentations orales. Anne Amy-Klein Sébastien Tanzilli Ariel Levenson Représentante Comité Local Secrétaire COLOQ Président COLOQ

6. TABLE DES MATIERES Lundi 8 juillet 2013 14:00 - Cérémonie d’ouverture Amphi 5 - Président : C. Fabre 14:00 Conférence Serge HAROCHE S. Haroche LKB - ENS . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1 16:00 - Session COLOQ - Inauguration — Derniers Développements Lasers, Interactions Amphi D 16:00 24 ans de COLOQ M. Ducloy Laboratoire de Physique des lasers . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2 16:30 Progrès dans les lasers àa cascades: agilité spectrale et peignes de fréquence J. Faist ETH Zurich . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3 17:15 High repetition rate PetaWatt level Titanium Sapphire laser system for laser wakefield acceleration F. Lureau, S. Laux, O. Casagrande, C. Radier, O. Chalus, C. Derycke, F. Caradec, P. Jougla, G. Brousse et C. Simon Boisson Thales Optronique S.A.S. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5 17:45 Combinaison cohérente de lasers à fibre femtoseconde M. Hanna, F. Guichard, L. Daniault, Y. Zaouter, D. Papadopoulos, F. Druon et P. Georges Laboratoire Charles Fabry, Institut d’Optique, CNRS, Univ Paris-Sud . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 7 Mardi 9 juillet 2013 8:45 - Session COLOQ - Atomes froids & Métrologie Amphi D 8:45 Un interféromètre à atomes piégés pour la mesure de forces à faible distance A. Hilico, B. Pelle, G. Tackmann, M.-K. Zhou et F. Pereira Dos Santos LNE-SYRTE, Observatoire de Paris, LNE, CNRS, UPMC . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9 9:15 Ondes de mati‘{e}re guid’{e}es: production et manipulation D. Guéry-Odelin Laboratoire Collisions Agrégats Réactivité, Université Paul Sabatier . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11 9:45 État de l’art sur la détermination de la constante de structure fine: test de l’électrodynamique quantique et redéfinition du kilogramme R. Bouchendira, P. Cladé, S. Guellati-Khélifa, F. Nez et F. Biraben Laboratoire Commun de Métrologie LCM LNE-CNAM . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 13 16:00 - Session commune 3 Amphi 5 - Président : V. Michau 16:00 Bientôt un an de mesure LIBS par l’instrument ChemCam sur mars: résultats et bilan provisoire J.-B. Sirven CEA, DEN, Département de Physico-Chimie . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 15 16:40 Cellules solaires: un condensé d’optique et d’électronique P. Roca I Cabarrocas LPICM-CNRS . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 17 17:20 Les 100 ans de l’Effet Sagnac H. Lefèvre iXBlue . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 18 Mercredi 10 juillet 2013 Ondes de matière guidées : production et manipulation

7. 8:45 - Session COLOQ - Atomes froids & Métrologie — Optique et Information Quantique Amphi D 8:45 Hydrodynamique et magnétisme d’un gaz quantique dipolaire A. De Paz, A. Sharma, A. Chotia, G. Bismut, B. Pasquiou, E. Maréchal, P. Pedri, L. Vernac, O. Gorceix et B. Laburthe-Tolra Laboratoire de Physique des Lasers, UMR7538, CNRS et Université Paris 13 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 21 9:15 Mesures des phases topologiques Aharonov-Casher et He-McKellar-Wilkens par interférométrie atomique J. Gillot, S. Lepoutre, A. Gauguet, M. Büchner et J. Vigué Laboratoire Collisions Agrégats Réactivité - IRSAMC . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 23 9:45 Les états mésoscopiques en optique quantique J. Etesse, R. Blandino, B. Kanseri et R. Tualle-Brouri Laboratoire Charles Fabry, Institut d’Optique, CNRS, Université Paris Sud. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 25 11:00 - Session COLOQ - Optique et Information Quantique Amphi D 11:00 Spins individuels dans le diamant pour l’information quantique et la magnétométrie à haute résolution V. Jacques Laboratoire Aimé Cotton, CNRS/Université Paris-Sud/ENS Cachan. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 27 11:30 Intrication micro-macro de photons A. Martin, N. Bruno, P. Sekatski, N. Sangouard, R. Thew et N. Gisin Group of Applied Physics, University of Geneva . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 28 12:00 Des électrons surfant sur une onde sonore comme plateforme d’expériences d’optique quantique avec des électrons volants S. Hermelin, S. Takada, M. Yamamoto, S. Tarucha, A. Wieck, L. Saminadayar, C. Bäuerle et T. Meunier CNRS Institut Néel. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 30 16:00 - Session commune 4 Amphi 5 - Président : A. Levenson 16:00 Liens optiques et métrologie, ou comment peut-on distribuer une référence de fréquence par les fibres optiques du réseau Internet O. Lopez, B. Chanteau, A. Bercy, P.E. Pottie, F. Stefani, B. Argence, B. Darquié, Y. Le Coq, D. Nicolodi, N. Quintin, C. Chardonnet, G. Santarelli et A. Amy-Klein Laboratoire de Physique des Lasers - CNRS . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 31 16:50 Quid du domaine de capteurs à fibres optiques depuis 35 ans? P. Ferdinand CEA LIST DM2I . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 33 17:30 Onde ou particule, le photon défie toujours l’intuition F. Kaiser, T. Coudreau, P. Milman, D. Ostrowsky et S. Tanzilli Laboratoire de Physique de la Matière Condensée . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 36 Jeudi 11 juillet 2011 8:45 - Session COLOQ - Optique Non Linéaire Avancée Amphi D 8:45 Excitability in optical torque tweezers F. Pedaci Centre de Biochimie Structurale CNRS UMR 5048. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 39 9:15 Optique Non Linéaire Statistique: vers Une Formulation Thermodynamique Hors Équilibre Unifiée J. Garnier, G. Millot, B. Kibler, C. Michel, G. Xu, P. Suret, S. Randoux et A. Picozzi Laboratoire de Probabilités et Modèles Aléatoires . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 40 9:45 Nano-cavités Optiques Non-linéaires A. Yacomotti Laboratoire de Photonique et de Nanostructures LPN-CNRS . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 42 et université Paris 13 , Université Nice Sophia Antipolis, CNRS

8. 11:00 - Session COLOQ - Optique non linéaire Avancée Amphi D 11:00 Renforcement des effets nonlinéaires dans des guides lents à cristaux photoniques et application au diagnostique intégré de signaux optiques rapides C. Monat Institut des Nanotechnnologies de Lyon . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 44 11:30 Solitons sur Fond Continu en Optique Non-Linéaire Fibrée B. Kibler, B. Frisquet, K. Hammani, J. Fatome, C. Finot, J. Dudley et G. Millot Laboratoire Interdisciplinaire Carnot de Bourgogne. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 46 14:00 - Session commune 5 Amphi 5 - Président : G. Pauliat 14:00 Photonique intégrée hétérogène sur silicium X. Letartre Institut des Nanotechnologies de Lyon . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 48 14:40 Vers une imagerie structurale des cellules rétiniennes in vivo M. Paques Centre d’Investigation Clinique 503, Hôpital des Quinze-Vingts . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 51

9. Présentations posters Session posters COLOQ - Optique & Information Quantique P1 Génération de paires de photons corrélés par mélange à quatre ondes dans une fibre microstructurée à cœur liquide M. Barbier et P. Delaye Laboratoire Charles Fabry, Institut d’Optique, CNRS, Univ Paris-Sud . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 52 P2 Vers une diode laser émettrice de photons jumeaux F. Boitier, C. Autebert, A. Orieux, G. Boucher, A. Eckstein, E. Galopin, A. Lemaˆıtre, C. Manquest, I. Favero, G. Leo et S. Ducci Laboratoire Matériaux et Phénomènes Quantiques, CNRS-UMR 7162, . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 54 P3 Génération directe d’états de Bell sur une puce semiconductrice III-V à température ambiante G. Boucher, A. Orieux, A. Eckstein, A. Lemaˆıtre, P. Filloux, I. Favero, G. Leo, T. Coudreau, A. Keller, P. Milman et S. Ducci Université Paris Diderot, Sorbonne Paris Cité, Laboratoire MPQ, CNRS-UMR 7162 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 56 P4 Ensemble de centres NV du diamant pour l’imagerie magnétique M. Chipaux et T. Debuisschert Thales Research & Technology . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 58 P5 Restitution hors d’axe du moment angulaire orbital stocke dans des atomes froids R. De Oliveira, L. Pruvost, D. Felinto, D. Bloch et J. Tabosa Departamento de F´ısica, Universidade Federal de Pernambuco. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 60 P6 Interactions entre impulsions quantifiées et systèmes atomique S. Derouault et M.A. Bouchene Laboratoire Collisions Agrégats Réactivité - UMR5589 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 62 P7 Detection d’intrication non-gaussienne par mesure directe de la fonction de Wigner T. Douce, A. Eckstein, S. Walborn, A. Khoury, S. Ducci, A. Keller, T. Coudreau et P. Milman Université Paris Diderot, Sorbonne Paris Cité, Laboratoire MPQ, CNRS-UMR 7162 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 64 P8 Mesure projective temps réel de spins nucléaires individuels dans le diamant à température ambiante A. Dréau, P. Jamonneau, S. Kosen, P. Spinicelli, J. Maze, J.-F. Roch et V. Jacques Laboratoire de Photonique Quantique et Moléculaire - ENS Cachan . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 66 P9 Génération de Peignes en Quadrature par Conditionnements Homodynes J. Etesse, R. Blandino, B. Kanseri et R. Tualle-Brouri Laboratoire Charles Fabry, Institut d’Optique, CNRS, Université Paris Sud. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 67 P10 Distribution de paires de photons basée sur le multiplexage en longueur d’onde J. Ghalbouni, E. Diamanti et I. Zaquine Telecom ParisTech . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 69 P11 Etude Pompe-Sonde de la Relaxation d’un Spin Electronique Individuel dans un Nanocristal de Diamant T. Hingant, J.-P. Tétienne, L. Rondin, A. Cavaillès, J.-F. Roch et V. Jacques Laboratoire Aimé Cotton, CNRS/Université Paris-Sud/ENS Cachan. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 71 P12 Nuage d’atomes froids de rubidium pour la génération de photons uniques et la téléportation quantique A. Issautier, F. Kaiser, O. Alibart, A. Kastberg et S. Tanzilli Laboratoire de Physique de la Matière Condensée . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 73 P13 A versatile source of polarization entangled photons for quantum network applications F. Kaiser, A. Issautier, L.A. Ngah, O. Alibart, A. Martin et S. Tanzilli Laboratoire de Physique de la Matière Condensée . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 75 P14 Détermination de l’orientation d’un nanoémetteur individuel par analyse en polarisation C. Lethiec, J. Laverdant, C. Javaux, B. Dubertret, C. Schwob, L. Coolen et A. Maˆıtre INSP. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 77 P15 Optomécanique avec une membrane à cristal photonique K. Makles, T. Antoni, A. Kuhn, R. Braive, S. Deleglise, T. Briant, P.-F. Cohadon, I. Robert-Philip et A. Heidmann Laboratoire Kastler Brossel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 79 P16 Cross time-bin photonic entanglement for quantum key distribution A. Martin, F. Kaiser, A. Vernier, A. Beveratos, V. Scarani et S. Tanzilli Group of Applied Physics, University of Geneva . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 81 P17 Mesure spatiale 2-D du paradoxe Einstein-Podolsky-Rosen dans des images de fluorescence paramétrique de type II J. Mougin-Sisini, P.A. Moreau, E. Lantz et F. Devaux FEMTO-ST UMR CNRS 6174, Université de Franche-Comté . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 83 P18 Optomecanique en cavite avec des micromiroirs L. Neuhaus, S. Zerkani, A. Kuhn, J. Teissier, D. Garcia-Sanchez, S. Deleglise, P.-F. Cohadon, T. Briant et A. Heidmann LKB . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 84 P19 Indistinguishable ultra-fast photon pair source for advanced quantum protocols L.A. Ngah, V. D’auria, L. Labonté, O. Alibart et S. Tanzilli Laboratoire de Physique de la Matière Condensée . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 86 P20 High-quality polarization entanglement engineering in standard telecom channels L.A. Ngah, F. Kaiser, A. Issautier, H. Herrmann, W. Sohler, A. Martin et S. Tanzilli Laboratoire de Physique de la Matière Condensée . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 88

10. P21 Génération de couples de photons hyper-intriqués en microcavités couplées S. Portolan Institute of Atomic and Subatomic Physics, TU Wien . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 90 P22 Saturation Attack on Continuous-Variable Quantum Key Distribution System H. Qin, R. Kumar et R. Alléaume TELECOM ParisTech . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 92 P23 Filtrage et analyse passive de peignes de fréquence pour la métrologie projective à la limite quantique R. Schmeissner, V. Thiel, C. Fabre et N. Treps Laboratoire Kastler Brossel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 95 P24 Optomécanique dans les cristaux photoniques V. Tsvirkun LPN-CNRS . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 97 P25 Détection optique de la résonance magnétique d’un spin individuel dans le diamant : application à l’imagerie magnétique à l’échelle nanométrique J.-P. Tétienne, T. Hingant, L. Rondin, S. Rohart, A. Thiaville, J.-F. Roch et V. Jacques Laboratoire Aimé Cotton, CNRS/Université Paris-Sud/ENS Cachan. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 99 P26 Excitation simultanée de deux atomes par deux photons induite par des états corrélés de la lumière Z. Zheng, P. Saldanha, J. Rios Leite et C. Fabre Laboratoire Kastler Brossel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 101 Session posters COLOQ - Optique Non Linéaire Avancée P27 Mesure du signal de second harmonique généré par des fibrilles de collagène de diamètre variable S. Bancelin, C. Aimé, C. Albert, G. Mosser, T. Coradin et M.-C. Schanne-Klein Laboratoire d’Optique et Biosciences - Ecole Polytechnique - CNRS . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 103 P28 Effet Kerr Térahertz dans un cristal de Phosphure de Gallium M. Cornet, J. Degert, E. Abraham et E. Freysz LOMA Université Bordeaux 1. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 105 P29 Lumière lente dans les cristaux photoniques P. Grinberg, Y. Dumeige, P. Hamel, S. Haddadi, A. Yacomotti, I. Sagnes, F. Raineri, K. Bencheikh et A. Levenson Laboratoire de Photonique et de Nanostructures LPN-CNRS . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 107 P30 Formation de Solitons Spectraux Incohérents Lors de La Génération de Supercontinuum en Fibre à Cristaux Pho- toniques B. Kibler, C. Michel, G. Millot, G. Xu, B. Barviau, A. Kudlinski et A. Picozzi Laboratoire Interdisciplinaire Carnot de Bourgogne. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 109 P31 Renversement Temporel de Signaux Radiofréquence Transférés sur Porteuse Optique H. Linget, T. Chanelière, L. Morvan, J.-L. Le Gouët et A. Louchet-Chauvet Laboratoire Aimé Cotton CNRS UPR 3321 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 111 P32 Changements Conformationnels dans les Protéines étudiés par Dichro¨ısme Circulaire Résolu en Temps L. Mendonça et F. Hache Laboratoire d’Optique et Biosciences . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 113 P33 Solitons Temporels Incohérents et Approche Vlasov C. Michel, B. Kibler, J. Garnier, G. Xu et A. Picozzi Laboratoire de Physique de la Matière Condensée . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 115 P34 Excitation cohérente d’une microcavité non linéaire J. Oden, S. Trebaol, M. Hanna, P. Delaye, P. Lalanne, D. Peyrade et N. Dubreuil Laboratoire Charles Fabry, Institut d’Optique, CNRS, Univ Paris-Sud . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 117 Session posters COLOQ - Atomes Froids & Métrologie P35 Laser aléatoire à atomes froids D. Aktas, Q. Baudouin, N. Mercadier, V. Guarrera, W. Guerin et R. Kaiser Institut Non linéaire de Nice. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 119 P36 Interférométrie Atomique et Oscillations de Bloch dans un Réseau Optique M. Andia, P. Cladé, S. Guellati-Khélifa, F. Nez et F. Biraben Laboratoire Kastler Brossel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 121 P37 Transfert de Stabilité de Fréquence du Proche au Moyen Infrarouge B. Argence, B. Chanteau, O. Lopez, P. Hernandez, D. Nicolodi, G. Santarelli, C. Chardonnet, C. Daussy, B. Darquié, Y. Le Coq et A. Amy-Klein Laboratoire de Physique des Lasers - CNRS . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 123 P38 Cristaux de Coulomb géants multi-espèces, un outil spectroscopique V. Bachelet, J.-P. Likforman, L. Guidoni et S. Guibal Univ Paris Diderot, Sorbonne Paris Cité, Laboratoire Matériaux et Phénomènes Quantiques, UMR 7162 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 125

11. P39 Extraction d’un signal Ultrastable sur un lien optique fibré A. Bercy, S. Guellati-Khélifa, P.E. Pottie, A. Amy-Klein et O. Lopez Laboratoire de Physique des Lasers - CNRS . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 127 P40 MOT-2D Collimaté par un mode de Laguerre-Gauss V. Carrat, C. Cabrera-Guitierez, M. Jacquey, J. Tabosa, B. Viaris De Lesegno et L. Pruvost Laboratoire Aimé-Cotton. CNRS, Univ. Paris-Sud, ENS-Cachan. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 129 P41 Prototype d’horloge atomique compacte a piégeage cohérent de population J.-M. Danet, P. Yun, S. Guerandel et E. De Clercq LNE-SYRTE, Systèmes de Référence Temps-Espace, Observatoire de Paris. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 131 P42 Dynamique de spin dans un condensat de Bose en réseau A. De Paz, A. Chotia, A. Sharma, E. Maréchal, P. Pedri, L. Vernac, B. Laburthe-Tolra et O. Gorceix Laboratoire de Physique des Lasers, UMR7538, CNRS et Université Paris 13 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 133 P43 Excitations de Bogoliubov au bord d’un condensat quasi-1D A. Diallo et C. Henkel Institut für Physik und Astronomie, Universität Potsdam . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 135 P44 Un gas de Bose dans un anneau R. Dubessy, P. Pedri et H. Perrin Université Paris 13, Sorbonne Paris Cité, Laboratoire de Physique des Lasers . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 137 P45 Spectroscopie haute résolution de la transition 1S-3S de l’atome d’hydrogène S. Galtier, F. Nez, L. Julien et F. Biraben Laboratoire Kastler Brossel, UPMC, ENS, CNRS . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 139 P46 Mesures des phases topologiques Aharonov-Casher et He-McKellar-Wilkens par interférométrie atomique J. Gillot, S. Lepoutre, A. Gauguet, M. Büchner et J. Vigué Laboratoire Collisions Agrégats Réactivité - IRSAMC . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 141 P47 Interférométrie atomique sur un condensat de Bose-Einstein R. Jannin, P. Cladé, S. Guellati-Khélifa, F. Nez et F. Biraben Laboratoire Kastler Brossel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 143 P48 Dépendance en température de l’interaction longue distance atome-surface dans les conditions de l’équilibre thermique A. Laliotis, T. Passerat De Silans, I. Maurin, M.-P. Gorza, M. Ducloy et D. Bloch Laboratoire de Physique des lasers . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 145 P49 Comparaison d’horloges à réseau optique strontium J. Lodewyck, C. Shi, U. Eismann, J.-L. Robyr, M. Gurov et R. Le Targat LNE-SYRTE, Observatoire de Paris. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 147 P50 Dissémination d’une fréquence ultrastable par lien optique sur le réseau public de télécommunications O. Lopez, P.E. Pottie, F. Stefani, A. Bercy, B. Chanteau, A. Kanj, D. Rovera, J. Achkar, N. Quintin, C. Chardonnet, A. Amy-Klein et G. Santarelli Laboratoire de Physique des Lasers - CNRS . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 149 P51 3 configurations de champs magnétiques pour le ralentissement d’atomes ou de molécules R. Mathevet LNCMI-Toulouse . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 151 P52 Mesure de la constante de Boltzmann par spectroscopie laser : vers une contribution au futur Système International d’unités S. Mejri, P.L.T. Sow, S.K. Tokunaga, S. Briaudeau, C. Chardonnet, C. Bordé, B. Darquié et C. Daussy Laboratoire Physique des Lasers . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 153 P53 Excitations collectives d’un condensat de Bose-Einstein à deux dimensions K. Merloti, R. Dubessy, L. Longchambon, A. Perrin, P.E. Pottie, T. Badr, V. Lorent et H. Perrin Université Paris 13, Sorbonne Paris Cité, Laboratoire de Physique des Lasers . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 155 P54 Gyromètre atomique de très grande aire M. Meunier, I. Dutta, A. Landragin et C. Garrido Alzar LNE-SYRTE, Observatoire de Paris, CNRS, UPMC . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 157 P55 Spectroscopie Sub-Doppler d’une vapeur confinée en opale E. Moufarej, P. Ballin, I. Zabkov, I. Maurin, A. Laliotis et D. Bloch Laboratoire de Physique des lasers UNMR CNRS 7538 UP 13. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 159 P56 Cristaux de Coulomb simple couche : ions Sr+ refroidis dans un piège surfacique B. Szymanski, R. Dubessy, S. Guibal, J.-P. Likforman et L. Guidoni Univ Paris Diderot, Sorbonne Paris Cité, Laboratoire Matériaux et Phénomènes Quantiques, UMR 7162 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 161 P57 Ions refroidis par laser dans un pièges surfacique micro-fabriqué B. Szymanski, T. Rigaldo, R. Dubessy, M. Woytasik, C. Manquest, S. Guibal, L. Guidoni et J.-P. Likforman Laboratoire Matériaux et Phenomenes Quantiques, Université Paris VII - CNRS UMR 7162. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 163 P58 Jet d’Argon métastable lent pour l’interférométrie atomique T. Taillandier-Loize, S. Aljunid, G. Dutier, F. Perales, J. Baudon et M. Ducloy Laboratoire de Physique des lasers . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 165

12. P59 Spectroscopie à Ultra Haute Résolution du Methyltrioxorhénium : vers l’observation de la Non Conservation de la Parité dans les Molécules Chirales S.K. Tokunaga, F. Auguste, C. Stoeffler, A. Shelkovnikov, C. Daussy, A. Amy-Klein, C. Chardonnet et B. Darquié Laboratoire de Physique des Lasers Université Paris 13, Sorbonne Paris Cité . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 167 P60 Métrologie de H2+ - Avancées théoriques, Source d’ions et Laser de Refroidissement V.Q. Tran, A. Douillet, L. Hilico, J. Trapateau, B. Dailly et J.-P. Karr Laboratoire Kastler Brossel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 169 Session posters COLOQ - Derniers Développements Lasers, Interactions P61 Propriétés des zones de dégénérescence dans un laser solide pompé longitudinalement. N. Barré, M. Brunel et M. Romanelli Institut de Physique de Rennes . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 171 P62 Formalisme de la Fonction de Transfert Généralisée appliqué à un laser fibré dopé Erbium à rétroaction distribuée et saut de phase central (QWS-DFB) Y. Boucher, N. Nguyen Thi Kim et P. Besnard Laboratoire FOTON, CNRS UMR 6082 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 173 P63 Emission synchrone de peignes de fréquences de polarisations orthogonales M. Brunel, J. Thévenin et M. Vallet Institut de Physique de Rennes . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 175 P64 Emission bifréquence d’un laser à semiconducteur en cavité externe à 852 nm pour les horloges atomiques à césium F. Camargo, P. Dumont, G. Lucas-Leclin, P. Georges, J.-M. Danet, D. Holleville, S. Guerandel, I. Sagnes, G. Baili, L. Morvan et D. Dolfi Laboratoire Charles Fabry. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 177 P65 Résistance au flux laser en régime ultracourt de couches minces d’oxydes, de fluorures et de mixtures d’oxy-fluorures D.-B. Douti, L. Gallais et M. Commandre Institut Fresnel CNRS UMR 7149 - Ecole Centrale Marseille . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 179 P66 Laser Er,Yb autorégulé en bruit d’intensité A. El Amili, G. Kervella et M. Alouini Institut de Physique de Rennes . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 181 P67 Zone Sombre au Centre du Spot D’Arago-Poisson O. Emile, A. Voisin, R. Niemiec, B. Varis De Lesegno, L. Pruvost, G. Ropars, J. Emile et C. Brousseau URU 435 Laboratoire de Physique des Lasers . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 183 P68 Guidage de la Lumière dans un Film de Savon O. Emile et J. Emile URU 435 Laboratoire de Physique des Lasers . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 185 P69 Effets de polarisation dans des micro-lasers à base de polymère dopé par des colorants I. Gozhyk, C. Lafargue, V. Tsvirkun, S. Forget, S. Chenais, C. Ulysse, J. Zyss et M. Lebental LPN-CNRS . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 187 P70 Gestion de la thermique dans les structures actives des lasers VECSELS à 850 nm I. Gozhyk, G. Beaudoin, I. Sagnes, A. Garnache, S. Janicot, P. Georges et G. Lucas-Leclin LPN-CNRS . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 189 P71 Emission directionnelle dans les nano-cavités uniques et couplées à cristal photonique S. Haddadi, K. Bencheikh, A. Yacomotti et A. Levenson Laboratoire de Photonique de Nanostructures LPN-CNRS. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 191 P72 Etude de la polarisation de lasers organiques à cavité verticale T. Leang, S. Forget, A. Siove et S. Chenais université paris 13, laboratoire de physique des lasers . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 193 P73 Développement d’un oscillateur paramétrique optique monofréquence et rapidement accordable sur 2,25 THz dans le MIR: Application à la spectroscopie d’absorption du méthane M. Lopez, R. Bouchendira, J. Courtois, M. Cadoret et J.-J. Zondy Laboratoire Commun de Métrologie LCM LNE-CNAM . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 195 P74 Dichro¨ısme magnétique circulaire pour l’étude du moment angulaire de la lumière R. Mathevet, B. Viaris De Lesegno, L. Pruvost et G. Rikken LNCMI-Toulouse . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 197 P75 Laser organique à cavité externe ultra-compact, monomode spatial et spectral, avec un miroir de Bragg volumique O. Mhibik, S. Forget, S. Chenais, D. Ott, M. Segall, I. Divlianski, G. Venus et L. Glebov université paris 13, laboratopire de physique des lasers . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 199 P76 Conception, Propriétés et Cohérence des VeCSELs monofréquence TEM$ {00}$ en pompage électrique A. Michon, A. Laurain, M. Sellahi, G. Beaudoin, E. Cambril, M. Myara, I. Sagnes et A. Garnache Laboratoire de Photonique et de Nanostructures . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 201 P77 Spectroscopie de micro-résonateurs à modes de galerie dopés Erbium A. Rasoloniaina, V. Huet, M. Mortier, Y. Dumeige et P. Féron Université Européenne de Bretagne, CNRS UMR 6082 FOTON . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 203 Laboratoire

13. P78 Régimes de synchronisation d’un laser bifréquence auto-injecté M. Romanelli, L. Wang, M. Brunel et M. Vallet Institut de Physique de Rennes . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 205 P79 Miroir de Bragg concave à base de cristaux photoniques, pour lasers à semiconducteurs de haute cohérence à cavité externe M. Seghilani, M. Sellahi, M. Devautour, I. Sagnes, G. Beaudoin, X. Lafosse, L. Legratiet, P. Lalanne, M. Myara et A. Garnache IES UMR 5214 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 207 P80 Laser A Semi-Conducteur A Emission Verticale Sans Mode : Emission Cohérente Large Bande M. Sellahi, I. Sagnes, G. Beaudoin, M. Myara et A. Garnache IES UMR 5214 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 209 P81 Laser a Semiconducteur a Emission Verticale pour Generation de Modes de Haute Coherence dans la Base Laguerre Gauss M. Sellahi, M. Myara, I. Sagnes, S. Blin et A. Garnache IES UMR 5214 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 211 P82 Réponse Excitable Rapide et Période Réfractaire dans un Micropilier Laser à Absorbant Saturable F. Selmi et S. Barbay Laboratoire de Photonique et de Nanostructures . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 213 P83 Spectromètre Lasers à Cascade Quantique pour la Métrologie des fréquences et la Spectroscopie moléculaire de haute précision autour 10 µm P.L.T. Sow, S. Mejri, A. Goncharov, O. Lopez, S.K. Tokunaga, F. Auguste, C. Chardonnet, A. Amy-Klein, B. Darquié et C. Daussy Laboratoire Physique des Lasers . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 215 P84 Etude des effets thermiques dans un laser organique solide à cavité externe verticale Z. Zhao, T. Leang, O. Mhibik, S. Forget et S. Chenais université paris 13, laboratoire de physique des lasers . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 217

14. Conf´erence Serge HAROCHE S. Haroche LKB - ENS, 24, rue Lhomond, 75005 Paris, France sfo.info@institutoptique.fr Cérémonie d'ouverture OPTIQUE 2013 1

15. 24 ANS DE COLOQ Martial Ducloy Laboratoire de Physique des Lasers UMR CNRS 7538, Université Paris 13, 93430 Villetaneuse, France martial.ducloy@univ-paris13.fr RÉSUMÉ Il y a 24 ans, les communautés françaises des lasers, de l’optique non linéaire et de l’optique quantique, qui s’étaient fortement étoffées suite au développement rapide des sources lasers, ont senti le besoin de créer un rendez-vous récurrent qui permette à la fois de décloisonner les différentes disciplines (dispersées entre plusieurs organismes de recherches et sociétés scientifiques), de réaliser une « photographie » des avancées récentes et d’intensifier les échanges entre domaines connexes... De cette réflexion, et suite à de nombreuses réunions, la série COLOQ - « Colloque sur les Lasers et l’Optique Quantique » - est née en 1989 (un an après l’organisation de la 1ère Conférence Européenne d’Electronique Quantique - EQEC). Depuis, on ne compte plus les faits marquants, premières mondiales et nouvelles voies ouvertes par ces apports croisés : en optique, le bruit quantique est désormais « comprimé », mais l’information quantique n’en fait pas moins de bruit pour autant, l’électrodynamique quantique en cavité et les mesures quantiques non-destructrices ont mené à l’étude de systèmes uniques (atome, photon…), le ralentissement et le refroidissement d'atomes par laser ont conduit aux condensats de Bose-Einstein, aux gaz quantiques et à la métrologie des atomes froids, les instabilités, le chaos et la dynamique dans les lasers ont débouché sur des dynamiques biomimétiques, l'étude des événements extrêmes, etc., et que dire des avancées lasers (sources, matériaux non- linéaires…) ! Dans cette présentation, on essaiera de retracer cette odyssée alors que COLOQ’13 revient sur le lieu de ses origines. MOTS-CLEFS : COLOQ Session COLOQ - Inauguration | Derniers Développements Lasers, Interactions OPTIQUE 2013 2

16. PROGRES DANS LES LASERS A CASCADES : AGILITE SPECTRALE ET PEIGNES DE FREQUENCE J. Faist Institute for Quantum Electronics, ETH Zürich, 8093 Zürich, SwitzerlandJerome.faist@phys.ethz.ch RÉSUMÉ Le laser à cascade fonctionne dans une gamme extrèmement large de l’infrarouge au terahertz. Cette contribution discute des dévelopements récents visant à faire des dispositifs avec une grande agilité spectrale ainsi que la formation de peignes de fréquence sur une gamme spectrale jusqu'à 100cm-1 . MOTS-CLEFS : fLasers, infrarouge, semiconducteurs, spéctroscopie 1. INTRODUCTION Le laser à cascade1 , basé sur les transitions intersousbandes dans des puits quantiques, est un dispositif qui permets une émission cohérente sur une gamme très large de fréquence, depuis l’infrarouge moyen à 2.9µm jusqu’au térahertz à 360µm, et ceci en utilisant uniquement les matériaux semiconducteurs III-V et les technologies de la photonique. 2. DISPOSITIFS A FAIBLE CONSOMMATION Comme montré dans sur la figure 1a), les lasers à cascade fonctionnant dans la gamme de 4- 12mm ont montré maintenant une efficacité jusqu'à 27% en pulsé. Dans la figure 1.b), la caractéristique courant-tension d’un laser monofréquence à faible dissipation est montrée Fig. 1 a) Efficacité à la prise d’un laser à cascade en fonction de la longueur d’onde, plusieurs résultats de la litérature2 . b) Caractéristique courant-tension d’un laser à faible dissipation fonctionnant sur un mode unique en continu3 . 3. COURTES LONGUEUR D’ONDE MONOFREQUENCE (3-4MM) ET LARGE ACCORD DE FREQUENCE De manière générale, la gamme de fréquence couvrant la zone de 3-4mm est extrêmement intéressante pour les applications spectroscopiques car les modes étirés C-H, H-N, et O-H ont des résonnances très fortes dans cette région (exemples le méthane, formaldéide). De plus, pour la détections d’une combinaison de gas, il est fortement désirable d’avoir un laser qui soit fortement accordable. Comme montré dans la Fig. 2 a) et b), une propriété essentielle des transitions intersousbandes est le fait qu’elles ont une densité d’états jointe similaire à celle d’un atome, ce qui permets de combiner des actives régions émettantes à des longueurs d’ondes différentes sans avoir de problème de réabsorption croisée4 . Session COLOQ - Inauguration | Derniers Développements Lasers, Interactions OPTIQUE 2013 3

17. Fig. 2 Gauche: accord d’un laser à cascade en cavité externe en utilisant une région de gain contenant trois régions actives entre 950 et 1400cm-1 . Droite: accord d’une zone active entre 3.29 μm (3044 cm-1) et 4.01 μm (2495 cm-1). PEIGNES DE FREQUENCE Nous avons montré récemment que des sources à large gamme spectrale, combinée avec une faible dispersion, permettent de fonctionner en mode vérouillé avec des phases correspondantes à une modulation FM5 . La stabilité du peigne de fréquence ainsi obtenu est montrée sur la figure 3a) ou la largeur du battement correspondant à la fréquence de circulation dans la cavité (7.5GHz pour une cavité de 6mm), d’une largeur de <10Hz, est montrée ainsi que le battement entre un mode de ce peigne et un laser à contreréaction distributée en fonctionnement non stabilisé (Fig. 3b). Dans ce cas, la largueur de ligne est entièrement limitée par le bruit technique. Les progrès récents dans la réalisation de mesures d’absorption basé sur une paire de peigne seront discutés. Fig. 3 a) Battement d’un peigne QCL à la fréquence de la cavité. B) Spectre du peigne QCL (rouge) et d’un laser QCL monomode (bleu). c) Battement hétérodyne entre ces deux sources, montrant une ligne de 1.2MHz. RÉFÉRENCES 1. J. Faist, Quantum cascade lasers, 1at ed. (Oxford University Press, 2013). 2. J. Faist, Appl Phys Lett 90 (25), 253512 (2007). 3. B. Hinkov, A. Bismuto, Y. Bonetti, M. Beck, S. Blaser and J. Faist, Electronics Letters 48 (11), 646 (2012). 4. A. Hugi, R. Maulini and J. Faist, Semiconductor Science And Technology 25 (8), 083001 (2010). 5. A. Hugi, G. Villares, S. Blaser, H. C. Liu and J. Faist, Nature 492 (7428), 229-233 (2012). Session COLOQ - Inauguration | Derniers Développements Lasers, Interactions OPTIQUE 2013 4

18. b) High repetition rate PetaWatt Titanium Sapphire laser system for laser plasma acceleration F. Lureau, S. Laux, O. Casagrande, C. Radier, O. Chalus, F. Caradec, C. Derycke, P. Jougla, G. Brousse, C. Simon-Boisson Thales Optronique S.A., 2 avenue Gay-Lussac, 78995 Elancourt Cedex, France francois.lureau@fr.thalesgroup.com 1. Introduction Ultra high intensity laser pulses are required by researchers for a growing number of applications such as laser-based particle acceleration for generation of ultrafast energetic electrons [1], laser based ion acceleration and attosecond light pulse generation The advent of Titanium Sapphire (TiSa) as a laser material has overcome many of the limitations that existed with the traditional Neodymium doped glasses in terms of installation size, cost and repetition rate. This is due to its superior bandwidth and thermal properties, allowing much shorter pulses and much higher repetition rates. The Chirped Pulse Amplification (CPA) concept has made it possible to amplify to very high energy levels while keeping a very short pulse duration. Thanks to these breakthroughs several research teams worldwide have built installations based on the TiSa technology, some of them delivering peak power at the Petawatt level [2] leading to focused intensities of up to 1022 W/cm2 . On the other hand, many practical applications require significantly higher repetition rates of laser operating at the PetaWatt level. This is for example the case of laser plasma acceleration and is the reason why the LOASIS Program at Lawrence Berkeley National Laboratory (LBNL) has decided to launch its BELLA (BErkeley Laboratory for Laser Acceleration) project [3] based upon a 1.3 PetaWatt laser at a repetition rate of 1 Hz designed and built by Thales. 2. Experimental setup The 1 Hz, 1.3 PetaWatt laser recently installed and commissioned by Thales at LBNL is based on a double CPA configuration (containing five amplification stages) with a two BaF2 crystals XPW (Crossed Polarized Wave) filter between the two CPA in order to increase the temporal contrast of the femtosecond laser pulses by 4 to 5 orders of magnitude [4] through the use of third order nonlinear optics effects in cubic crystals like BaF2. The XPW concept originally discovered by the LOA (Laboratoire d’Optique Appliquée, Palaiseau, France) was developed and implemented by several research groups worldwide. It was demonstrated that a two-crystal configuration provides better efficiency and better stability. More recently, a new version working under ambient air instead of vacuum was developed by LOA and the relevant technology was transferred to Thales for use in its own high peak power laser systems. The two final amplification stages use new high energy Nd:YAG pumping lasers (each of the twelve GAIA- HP pumping lasers delivers pulses of 14 J at 532 nm at a repition rate of up to 5 Hz). At this output energy level, onset of parasitic transverse lasing and amplified spontaneous emission (ASE) represent a potential performance limitation if not managed properly. To overcome this, a liquid melt of index refraction matching fluid and absorber is surrounding the Ti:Sa crystal within the two final amplification stages. A broadband absorber around 800 nm has been specifically developed in order to increase the threshold of transverse lasing [5]. The output pulse is compressed by a four gratings (provided by Horiba Jobin-Yvon) compressor in Treacy configuration leading to a peak power of 1 PetaWatt at 1 Hz. a) Session COLOQ - Inauguration | Derniers Développements Lasers, Interactions OPTIQUE 2013 5

19. 3. Experimenal results Up to 65 J have been obtained at 1 Hz after amplification and before compression without any sign of ASE or parasitic lasing (see Figure 1). Initial measurements of the laser pulse compressed at full power have led to an energy per pulse of 42.4 J and a pulse duration of 40 fs retrieved from FROG measurements, thus corresponding to a peak power of 1.06 PW never achieved up to now at a such high repetition rate. Other measurements made on the compressed beam have shown the very high stability and robustness of the technology (pulse energy stability of 0.29% rms and beam pointing stability of 1 µrad rms on each axis) as well as a superior beam quality (Strehl ratio close to 0.9 obtained through the use of adaptive optic). The measured spectral bandwidth of 38 nm FWHM for the output pulse is deemed capable to support a shorter pulse duration. This discrepancy with the pulse duration measurement was attributed to the metrology chain and some improvements were implementend so that a new measurement campaign will be performed soon. 4. Conclusion The BELLA laser system is the first Ti:Sa amplifier providing an energy per pulse higher than 60 J before compression and higher than 40 J after compression at repition rate as high as 1 Hz which represent the highest energy level ever reached at similar or higher repetition rates. This breakthrough was made possible thanks to high quality YAG pumps providing energies devoted up to now only to glass lasers and to the possibility to scale up in average power the technologies used to eliminate the transverse lasing. Pulse compression at full energy has enabled to demonstrate a world record of peak power higher than 1 PetaWatt at a reprition rate of 1 Hz. The 1 PetaWatt laser operating at 1 Hz is now ready for the laser wakefield acceleration experiments of the BELLA project at LBNL aiming to accelerate electrons up to 10 GeV. The authors acknowledge the LBNL team (http:/loasis.lbl.gov) for this collaboration and fruitful discussions. References [1] E. Esarey, C.B. Schroeder and W.P. Leemans, “Physics of laser-driven plasma-based electron accelerators'', Reviews of Modern Physics 81, 1229 (2009) [2] Tae Jun Yu & al: “Generation of high-contrast, 30 fs, 1.5 PW laser pulses from chirped pulse amplification Ti:sapphire laser”, Optics Express, vol 20, n°10, pp 10807-10815 (2012) [3] W.P. Leemans et al., “The BErkeley Lab Laser Accelerator (BELLA): A 10 GeV Laser Plasma Accelerator”, AIP Conf. Proc. 1299, p. 3- 11, 2010 [4] A. Jullien & al. “Highly efficient nonlinear filter for femtosecond pulse contrast enhancement and pulse shortening,” , Opt. Lett. 33, 2353-2355 (2008). [5] S. Laux & al. “Suppression of parasitic lasing in high energy, high repetition rate Ti:sapphire laser amplifiers,” , Opt. Lett. 37, 1913- 1915 (2012). Strehl ratio close to 0.9 obtained through the use of adaptive optics provided by Imagine Optic) Session COLOQ - Inauguration | Derniers Développements Lasers, Interactions OPTIQUE 2013 6

20. COMBINAISON COHERENTE DE LASERS A FIBRE FEMTOSECONDE Marc Hanna1 , Florent Guichard1,2 , Louis Daniault1 , Yoann Zaouter2 , Dimitris Papadopoulos3 , Frédéric Druon1 , Patrick Georges1 1 Laboratoire Charles Fabry, Institut d’Optique, 2 av. Augustin Fresnel, 91127 Palaiseau Cedex, 2 Amplitude Systemes, 11 avenue de Canteranne, Cité de la Photonique, 33600, Pessac, France 3 Laboratoire pour l’Utilisation des Lasers Intenses, École Polytechnique 91128 Palaiseau, France marc.hanna@institutoptique.fr RÉSUMÉ Nous présentons des travaux visant à réaliser la combinaison cohérente de plusieurs impulsions femtoseconde amplifiées dans des fibres optiques dopées ytterbium. Ces expériences démontrent la faisabilité d’un concept qui permet en principe une augmentation arbitraire de la puissance des lasers ultra-rapides. MOTS-CLEFS : combinaison cohérente, lasers à fibre, optique ultra-rapide 1. INTRODUCTION La combinaison cohérente de faisceaux est une technique qui permet d’additionner les puissances optiques émises par plusieurs sources laser dans un faisceau ayant les mêmes propriétés spatiales que celui d’une source unique. Cette méthode a d’abord été utilisée dans le contexte de lasers continus, pour lesquels les limites en puissance sont essentiellement d’origine thermique. Elle a été récemment étendue aux lasers impulsionnels, d’abord en régime nanoseconde, puis en régime femtoseconde [1,2], permettant ainsi l’augmentation de la puissance crête. Ces expériences ont été réalisées avec des lasers à fibre, dans lesquels les non-linéarités optiques constituent l’effet limitant. Bien que d’autres méthodes de combinaison existent, la combinaison cohérente est la seule technique permettant à la fois la conservation des propriétés spectrales / temporelles et spatiales. Dans cette contribution, nous présentons le principe de la combinaison cohérente et les aspects spécifiques au régime femtoseconde, au travers d’expériences réalisées récemment. Bien que la plupart des résultats aient été obtenus avec des lasers à fibre, cette méthode est utilisable avec tous types de lasers ultra-brefs. Nous décrivons une expérience de mise en phase active et analysons les phénomènes limitant l’efficacité de combinaison. Puis, une méthode passive, c’est-à-dire ne nécessitant pas de boucle de rétroaction sur la phase optique, est proposée. Enfin, nous discutons l’extension à d’autres idées de combinaison cohérente. 2. COMBINAISON ACTIVE La première expérience consiste à combiner deux amplificateurs à fibre dopée ytterbium. Ces amplificateurs sont insérés dans chaque bras d’un interféromètre de Mach-Zehnder, se situant lui- même au sein d’une architecture d’amplification à dérive de fréquence (fig. 1). Amp 2 Amp 1 Combined output Fig. 1 : Schéma de principe pour la combinaison active. Session COLOQ - Inauguration | Derniers Développements Lasers, Interactions OPTIQUE 2013 7

21. La différence principale avec les systèmes fonctionnant en régime continu est que la phase optique doit être la même sur toute la bande spectrale optique afin de garantir une bonne efficacité. Ceci implique que la phase, le retard de groupe, la dispersion d’ordre deux, introduits par chacun des bras doivent être les mêmes. Pour des impulsions de durée supérieure à 100 fs, nous avons montré qu’un ajustement statique du retard de groupe et de la dispersion de vitesse de groupe, ainsi qu’un contrôle actif de la phase, suffit à réaliser la combinaison de manière efficace. Dans cette première expérience, nous avons obtenu la combinaison de deux faisceaux de 10 W avec une efficacité de 92%. Toutes les propriétés spatiales et temporelles sont conservées dans le faisceau combiné, avec une durée finale d’impulsion de 230 fs et un facteur M2 de 1,1 dans les deux directions transverses. COMBINAISON PASSIVE La combinaison passive peut être obtenue simplement dans un système à deux faisceaux en remplaçant l’interféromètre de Mach-Zehnder par une boucle de Sagnac (fig. 2). Dans ce cas, les faisceaux à combiner parcourent le même trajet dans des directions opposées, accumulant ainsi exactement la même phase optique si les fluctuations de phase se produisent sur une durée supérieure au temps de parcours dans la boucle. Pour des interféromètres de quelques mètres, ceci conduit à la suppression du bruit de phase jusqu’à 10 MHz. Fig. 2 : Dispositif expérimental pour la combinaison cohérente passive (gauche). Diagnostics temporels de l’impulsion combinée en sortie à une énergie de 650 μJ. Cette architecture a été utilisée pour combiner deux faisceaux amplifiés dans deux fibres rigides de très large aire modale [3]. L’efficacité de combinaison reste au-dessus de 90% dans toutes les conditions. A un taux de répétition de 92 kHz, la puissance moyenne obtenue en sortie de ce système est de 60 W, correspondant à une énergie par impulsions de 650 μJ, ce qui est clairement supérieur aux limites accessibles avec un seul amplificateur. CONCLUSION La possibilité d’augmenter la puissance des sources ultra-brèves en utilisant les techniques de combinaison cohérente de faisceaux est désormais établie. D’autres concepts de combinaison cohérente, comme l’amplification d’impulsions divisées, les cavités résonantes passives, ou la synthèse d’impulsions permettront à l’avenir d’obtenir des sources ultra-brèves inédites. REFERENCES [1] E. Seise, A. Klenke, J. Limpert, and A. Tünnermann, "Coherent addition of fiber-amplified ultrashort laser pulses," Opt. Express 18, pp. 27827-27835 (2010). [2] L. Daniault, M. Hanna, L. Lombard, Y. Zaouter, E. Mottay, D. Goular, P. Bourdon, F. Druon, P. Georges, "Coherent beam combining of two femtosecond fiber chirped-pulse amplifiers," Opt. Lett. 36, pp. 621-623 (2011). [3] Y. Zaouter, L. Daniault, M. Hanna, D. N. Papadopoulos, F. Morin, C. Hönninger, F. Druon, E. Mottay, and P. Georges, "Passive coherent combination of two ultrafast rod type fiber chirped pulse amplifiers," Opt. Lett. 37, 1460-1462 (2012). Session COLOQ - Inauguration | Derniers Développements Lasers, Interactions OPTIQUE 2013 8

22. UN INTERFEROMETRE AATOMES PIEGES POUR LA MESURE DE FORCES A FAIBLE DISTANCE Adèle Hilico1 , Bruno Pelle1 , Gunnar Tackmann1,2 , Min-Kang Zhou1 , Franck Pereira dos Santos1 1 LNE-SYRTE, Observatoire de Paris, LNE, CNRS, UPMC, 61 avenue de l'Observatoire, 75014 Paris, France 2 Institut für Quantenoptik, Leibniz Universität Hannover, Welfengarten 1, 30167 Hannover, Germany franck.pereira@obspm.fr RÉSUMÉ Nous avons développé un capteur de force à atomes piégés, basé sur des techniques d’interférométrie atomique et sur le contrôle du transport d’atomes dans un réseau optique vertical. En particulier, nous avons démontré un nouveau type d’interféromètre, dans lequel les atomes sont placés dans une superposition cohérente d’états localisés dans des puits distincts du réseau, avant d’être recombinés, ce qui permet de mesurer avec une grande sensibilité la différence d’énergie potentielle entre états voisins. Nous avons obtenu une sensibilité sur la mesure de force de 10-5 g à 1s. MOTS-CLEFS : Interférométrie Atomique, Casimir Polder, Gravitation, 5e force 1. INTRODUCTION Je présenterai l'état d'avancement d'un projet qui vise à réaliser, à l'aide de techniques d'interférométrie atomique, des mesures de forces à faible distance, entre des atomes de Rb et un miroir diélectrique. La sensibilité offerte par la mesure interférométrique permettra de réaliser des mesures précises du potentiel d'interaction atome-surface, dans un régime dominé par le potentiel de Casimir Polder, avec une exactitude meilleure que l’état de l’art, et de tester la gravitation à l'échelle du micron, à la recherche de déviations à la loi de Newton et d’une éventuelle 5e force [1]. 2. NOTRE SYSTEME Notre système est constitué d'atomes de 87 Rb piégés dans un piège dipolaire mixte, constitué d'une onde stationnaire verticale de faible profondeur, réalisée à l’aide d’un laser Verdi à 532 nm, et d’une onde progressive pour le confinement transverse, réalisée à l’aide d’un laser à fibre dans l’infrarouge proche. Nous avons démontré la possibilité de réaliser un transport cohérent d'atomes entre puits voisins du réseau avec des lasers [2,3], en utilisant des transitions Raman stimulées. Ces transitions permettent d’induire des couplages entre différents états de Wannier-Stark, qui sont les états « quasi »-propres des atomes dans l’onde stationnaire en présence de gravité, et qui correspondent à des états relativement localisés dans les puits de potentiel du réseau. La possibilité de placer les atomes dans une superposition d'états de Wannier-Stark distants de l'ordre d'une dizaine de puits permet de réaliser des interféromètres dans lesquels la différence d'énergie potentielle est mesurée avec une excellente sensibilité. Dans une version préliminaire de l'expérience, où les atomes sont placés loin de la surface d'intérêt, nous avons validé le principe de la mesure, et étudié différents schémas d'interféromètres : un interféromètre de Ramsey, puis une version symétrique de ce dernier, que nous avons baptisé interféromètre « accordéon », et qui permet de s’affranchir des effets liés aux déplacements de Session COLOQ - Atomes froids & Métrologie OPTIQUE 2013 9

23. fréquence de la transition d’horloge, et enfin un interféromètre à ondes multiples dans lequel les atomes sont placés dans une superposition d’un plus grand nombre d’états de WS avant d’être recombinés [2,4]. Ces interféromètres permettent de mesurer la différence d’énergie potentielle de pesanteur entre puits voisins, et donc la fréquence de Bloch B=mg/2h, où m est la masse de l’atome, h la constante de Planck et  la longueur d’onde du laser de l’onde stationnaire. En particulier, nous avons réalisé avec l’interféromètre « accordéon » un capteur de force à atomes piégés très sensible, qui permet de mesurer l'accélération de la pesanteur avec une sensibilité relative de 10-5 à 1s. -1708 -1707 -1706 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 Probabilitédetransition Désaccord Raman (Hz) Fig. 1 : Franges d’interférences de l’interféromètre accordéon. La frange centrale est située à -3B ~ -1707Hz. Ce désaccord Raman par rapport à la transition hyperfine permet aux faisceaux Raman de coupler des états distants de trois puits. La durée totale de l’interféromètre pour cette mesure est de 720 ms. CONCLUSION Si la sensibilité aux forces inertielles que nous avons démontrée reste bien en dessous des niveaux de performance des interféromètres à atomes en chute libre, elle est excellente pour un capteur de forces à faible distance. Elle devrait permettre, par exemple, de mesurer le potentiel de Casimir Polder au niveau du % à une distance de l'ordre de 5 µm après moins d'une minute de moyennage. Je discuterai les efforts en cours pour améliorer la qualité de la mesure, et les modifications du dispositif pour amener les atomes au voisinage de la surface d’intérêt, qui sera celle d’un miroir diélectrique réalisé spécialement pour l’expérience. REMERCIEMENTS Cette recherche est menée dans le cadre du projet iSense et bénéficie du soutien financier de la Commission Européenne (programme Future and Emerging Technologies (FET) du FP7, contrat FET-Open n° 250072), de la Ville de Paris (programme Emergences) et de l’IFRAF. MK Zhou remercie la FFCSA, le CSC et le CNSF (No:11205064) pour leur soutien financier. RÉFÉRENCES [1] P. Wolf, P. Lemonde, A. Lambrecht, S. Bize, A. Landragin, A. Clairon, "From optical lattice clocks to the measurement of forces in the Casimir regime", Phys. Rev. A 75, 063608 (2007) [2] Q. Beaufils, G. Tackmann, X. Wang, B. Pelle, S. Pélisson, P. Wolf and F. Pereira dos Santos, "Laser controlled tunneling in a vertical optical lattice", Phys. Rev. Lett. 106, 213002 (2011) [3] G. Tackmann, B. Pelle, A. Hilico, Q. Beaufils, F. Pereira Dos Santos, "Raman-laser spectroscopy of Wannier-Stark states", Phys. Rev. A 84, 063422 (2011) [4] B. Pelle, A. Hilico, G. Tackmann, Q. Beaufils, F. Pereira Dos Santos, "State-labelling Wannier-Stark atomic interferometers", Phys. Rev. A 87, 023601 (2013) Session COLOQ - Atomes froids & Métrologie OPTIQUE 2013 10

24. ONDES DE MATI ÈRE GUID ÉES: PRODUCTION ET MANIPULATION P. Cheiney1, G. Condon1, F. Damon2, Ch. Fabre1, F. Vermersch1, A. Couvert1, G. Reinaudi1, G. L. Gattobigio1, R. Mathevet1, T. Lahaye1, B. Georgeot2, D. Guéry-Odelin1 1 Laboratoire Collisions Agrégats Réactivité, UMR CNRS 5589, Université Paul Sabatier, 31062 Toulouse Cedex 09, France 2 Laboratoire de Physique Théorique, UMR CNRS 5152, Université Paul Sabatier, 31062 Toulouse Cedex 09, France dgo@irsamc.ups-tlse.fr RÉSUM É Nous présenterons nos travaux dans le domaine de l’optique atomique guidée. Nous expose- rons tout d’abord le protocole expérimental qui a permis la réalisation d’une onde de matière guidée monomode transverse à partir de condensats de Bose-Einstein. Nous détaillerons ensuite diverses situations où une onde de matière en propagation dans un guide interagit avec des potentiels extérieurs. Ce dernier volet de notre activité de recherche recouvre une physique très riche comprenant la physique de la transition vers le chaos, la mise au point d’une séparatrice ou encore de miroirs et cavités de Bragg pour ondes de matières. Ces travaux ont permis la réalisation de filtres en vitesse très sélectifs. Leur principe est transposable à toutes les espèces car il ne repose pas sur l’utilisation des degrés de liberté internes. Dans le prolongement de ces travaux, nous avons mis au point un nouveau type de barrières tunnels pour atomes. MOTS-CLEFS : Optique atomique guidée ;Laser à atomes ;Séparatrice à ondes de matière ;Miroir de Bragg 1. PRODUCTION D’UN LASER À ATOMES GUID É Les onde de matière guidées que nous manipulons sont obtenues à partir de condensats de Bose- Einstein confinés dans un piège dipolaire croisé. L’un des bras du piège dipolaire sert de guide. Nous avons développé plusieurs modes de découplage [1, 2]. Nous mentionnerons ici essentiellement les résultats du mode de découplage entièrement optique. Une onde de matière se propageant dans un guide constitue le stricte équivalent d’une fibre optique traditionnelle. A la gaine de matière est substituée une gaine de lumière réalisée grâce à un faisceau laser très désaccordé par rapport aux transitions atomiques. Il est alors naturel de se poser la question du caractère multimode ou monomode transverse des lasers à atomes guidés ainsi produits. Pour répondre à cette question, nous avons étudié systématiquement la distribution de vitesse transverse des lasers à atomes, et nous l’avons mise en regard avec les caractéristiques du confinement transverse d’une part et de celles du condensat dont il était issu d’autre part. Nous avons pu ainsi montrer que notre protocole de découplage est quasi-adiabatique de sorte qu’aux barres d’erreurs expérimentales près, l’opération de découplage correspond à un processus isentropique [2]. Des études numériques menées ultérieurement ont confirmé ces observations expérimentales [3]. En conséquence, un condensat de Bose-Einstein quasi-pur donne par découplage un laser à atomes quasi-monomode transverse. Le meilleur taux d’occupation du niveau fondamental transverse observé était de 90 %. La méthode tout optique que nous avons mise au point fonctionne pour tous les sous niveaux Zeeman. Par suite, elle fonctionne pour toutes les “polarisations” possibles du laser à atomes. En ajustant la fraction thermique du gaz de Bose initial, il est possible de réaliser un laser à atomes multimode et de contrôler la population dans les niveaux excités. Le système dont nous disposons permet ainsi de passer continûment d’une situation entièrement quantique où un seul niveau est occupé à une situation complètement classique où des centaines de niveaux transverses sont occupés, et ce en changeant simplement la température du gaz de Bose dont on extrait l’onde de matière. Session COLOQ - Atomes froids & Métrologie OPTIQUE 2013 11

25. 2. INTERACTIONS D’UNE ONDE DE MATI ÈRE GUID ÉE AVEC DES POTENTIELS COMPLEXES Nos travaux se sont concentrés ensuite sur l’interaction de ce type d’ondes de matière avec divers potentiels. Ces expériences de diffusion ont été faites dans des géométries tridimensionnelles et unidi- mensionnelles. Lorsque le potentiel avec lequel l’onde de matière se propageant dans le guide interagit couple les degrés de liberté transverses et longitudinaux, la dynamique peut devenir chaotique. Nous avons ainsi pu observer une transition vers le chaos [4]. Cette situation joue par suite un rôle pour la réalisation d’une séparatrice à ondes de matière en environnement confiné. Nous avons mené une étude expérimentale systématique d’une géométrie en X où deux guides se croisent [5]. L’onde de matière incidente arrive sur le croisement par l’une des quatre voies possibles. Selon la force de confinement relative des deux guides en jeu, trois situations génériques ont été observées : (1) un couplage faible pour lequel l’onde poursuit sa trajectoire dans son guide initial, (2) un couplage de nature chaotique pour lequel l’onde de matière explore les quatre voies possibles, et (3) un aiguillage d’un guide à l’autre. Nous avons également exploré l’interaction d’une onde de matière avec un réseau optique dans une géométrie unidimensionnelle. Dans ces expériences, l’onde de matière étudiée est un condensat de Bose-Einstein mis en mouvement dans un guide optique. La diffusion du condensat sur un tel réseau réalise l’analogue d’un miroir de Bragg pour ondes de matière [6]. La succession des feuillets lumineux et sombres que traverse l’onde de matière joue le même rôle qu’une succession périodique de bi-couches d’indices optiques différents. La longueur d’onde optique est ici remplacée par la longueur d’onde de de Broglie qui est inversement proportionnelle à la vitesse. Notre dispositif permet de réaliser un filtre en vitesse passe-haut, passe-bas ou encore passe-bande. Nous avons également exploré l’interaction d’une onde de matière avec un réseau dont l’amplitude est modulée dans le temps [7]. La modulation provoque des transitions interbandes qui permettent d’adresser des classes vitesses très étroites. Nous avons ainsi pu “découper” dans la distribution de vitesse initiale un paquet de largeur en vitesse de quelques centaines de µm/s, correspondant à une température effective de quelques centaines de picoKelvin. L’enveloppe du réseau optique varie lentement par rapport au pas du réseau. Cette situation permet une interprétation locale de nos expériences en termes de bandes comme en physique du solide. Les bandes interdites sont ici projetées dans l’espace réel du fait de l’inhomogénéité de l’enveloppe. Les transitions Landau Zener, qui correspondent au passage d’une bande à la bande adjacente par effet tunnel dans l’espace réciproque, sont ici projetées dans l’espace réel. Nous avons exploité ce fait pour réaliser une cavité à onde de matière et observer une transmission tunnel unique lorsqu’un paquet d’onde rebondit sur un miroir semi-réfléchissant réalisé grâce à une bande interdite localisée dans l’espace. Cette technique permet de réaliser des barrières tunnels de transmission potentiellement importante. De fait, il est extrêmement difficile de réaliser des barrières tunnels d’une transmission comparable pour des atomes par une méthode purement optique (barrières bleues). Cela nécessiterait en effet de focaliser un faisceau laser à sa limite de diffraction voire en dessous [8]. RÉF ÉRENCES [1] A. Couvert, et al. Europhys. Lett. 83, 50001 (2008). [2] G. L. Gattobigio, et al. Phys. Rev. A 80, 041605(R) (2009). [3] F. Vermersch, et al. Phys. Rev. A 84, 043618 (2011). [4] G.L. Gattobigio, et al. Phys. Rev. Lett. 107, 254104 (2011). [5] G. L. Gattobigio, et al. Phys. Rev. Lett. 109, 030403 (2012). [6] C. M. Fabre, et al. Phys. Rev. Lett. 107, 230401 (2011). [7] P. Cheiney, et al. Phys. Rev. A 87, 013623 (2013). [8] P. Cheiney, et al. arxiv 1302.1811v1 [cond-mat.quant-gas] Session COLOQ - Atomes froids & Métrologie OPTIQUE 2013 12

26. ÉTAT DE L’ART SUR LA D ÉTERMINATION DE LA CONSTANTE DE STRUCTURE FINE α : TEST DE L’ ÉLECTRODYNAMIQUE QUANTIQUE ET RED ÉFINITION DU KILOGRAMME R. Bouchendira1, P. Cladé1, S. Guellati-Khélifa1,2, F. Nez1 et F. Biraben1 1 Laboratoire Kastler Brossel, UMR CNRS 8552, Ecole Normale Supérieure et Université Pierre et Marie Curie, 4 place Jussieu, 75005 Paris, France 2 Conservatoire National des Arts et Métiers, 292 rue Saint-Martin, 75003 Paris, France guellati@spectro.jussieu.fr RÉSUM É La constante de structure fine α est l’une des plus fascinantes constantes fondamentales de la physique. Elle apparaˆıt dans de nombreuses théories, de plus comme elle est sans dimensions, elle relie entre elles de nombreuses autres constantes physiques fondamentales. Nous présenterons l’expérience qui permet de déterminer α à partir de la mesure du rapport h/m entre la constante de Planck et la masse d’un atome de rubidium. Nous discuterons l’intérêt de cette mesure pour tester l’électrodynamique quantique via l’anomalie du moment magnétique de l’électron et son impact sur la redéfinition annoncée du kilogramme. MOTS-CLEFS : Atomes froids ; interférometrie atomique ; constantes physiques fondamentales ; oscillations de Bloch 1. INTRODUCTION La constante de structure fine α est la constante de couplage de l’interaction électromagnétique. A ce titre elle intervient dans l’interprétation de nombreux phénomènes de la physique. Les déterminations de α les plus précises sont issues de deux méthodes indépendantes. La première méthode utilise la mesure de l’anomalie du moment magnétique de l’électron ae et des calculs complexes de l’électrodynamique quantique. La seconde méthode est fondée sur la mesure du rapport h/m entre la constante de Planck h et la masse m d’un atome. La constante α est alors déduite de l’équation : α2 = 2R∞ c Ar(X) Ar(e) h mX (1) La constante de Rydberg R∞ est connue avec une incertitude relative de 5×10−12 [1, 2, 3]. L’incertitude sur la masse relative de l’électron Ar(e) et sur la masse relative Ar(X) d’un atome de masse mX sont respectivement égales à 4.4×10−10[4] et moins de 10−10 pour le rubidium et le césium [5, 6]. A ce jour, l’incertitude sur la valeur de α est limitée par l’incertitude sur le rapport h/m. 2. DÉTERMINATION DE α(h/mRb) Le rapport h/m est déduit de la mesure de la vitesse de recul vr = ¯hk/m d’un atome de masse m qui absorbe un photon d’impulsion ¯hk. Dans notre expérience nous utilisons la technique des oscillations de Bloch dans un réseau optique accéléré pour transférer aux atomes de rubidium, préalablement refroidis par laser, environ 1000 ×vr. Cette variation de vitesse est mesurée précisément en utilisant un interféromètre atomique de type Ramsey-Bordé. Nous avons obtenu une mesure du rapport h/mRb avec une incertitude statistique de 4.4 × 10−10 pour un temps d’intégration de 15 heures. Une analyse ex- haustive des effets systématiques nous a permis de déduire une valeur de la constante de structure fine α(h/mRb) avec une incertitude relative inégalée de 6.6 × 10−10, limitée principalement par la courbure des fronts d’onde optiques et par la connaissance du champ magnétique résiduel dans l’enceinte à vide. Session COLOQ - Atomes froids & Métrologie OPTIQUE 2013 13

27. 3. TEST DE L’ÉLECTRODYNAMIQUE QUANTIQUE La valeur α(h/mRb) a été utilisée pour calculer l’anomalie du moment magnétique de l’électron ae, à l’aide de l’équation : ae = A1 × α π +A2 × α π 2 +A3 × α π 3 +A4 × α π 4 +..... +ae( me mµ , me mτ ,weak,hadron) (2) les coefficients Ai sont déterminés à partir de calculs complexes d’électrodynamique quantique (QED) utilisant jusqu’à 12672 diagrammes de Feynman [9]. Le dernier terme prend en compte la contribution des masses du muon et du tau, l’interaction hadronique et l’interaction faible. Par ailleurs, ae est mesurée expérimentalement par le groupe de Gabrielse à l’université de Harvard avec une incertitude relative de 0.28×10−12 [8]. La figure1 permet de comparer la valeur théorique ae(h/mRb) et les mesures expérimentales. Le désaccord relatif entre l’expérience et la théorie est de 7,7×10−10. L’exactitude sur α(h/mRb) est suffisante pour mettre en évidence pour la première fois, la contribution du muon et des hadrons dans la valeur de ae. ae(UW-87) ae(HarvU-08) ae(h/mRb) - LKB-10 ae(h/mRb) - LKB-10 - only electronic QED contributions FIGURE 1 : Comparaison des valeurs expérimentales de l’anomalie du moment magnétique de l’électron (ae(UW−87) et ae(HarvU−08)) avec la valeur théorique ae(h/mRb) obtenue en utilisant la valeur α(h/mRb). 4. DÉTERMINATION DU RAPPORT h/mu Les mesures du rapport h/m réalisées sur le césium[10] et sur le rubidium [7] ainsi que la valeur de α déduite de la mesure de l’anomalie du moment magnétique de l’électron ont été exploitées pour déterminer le rapport h/mu (mu représente l’unité de masse atomique unifiée). Ce rapport présente un intérêt majeur en métrologie dans le cadre de la redéfinition du kilogramme. Il permet de faire le lien entre les deux expériences pressenties pour la mise en pratique du nouveau kilogramme : la balance du watt et la mesure de la constante d’Avogadro. RÉF ÉRENCES [1] P. J. Mohr, B. N. Taylor and D. B. Newell, Reviews of Modern Physics, vol. 80, pp. 265–269, 2008. [2] Th. Udem, A. Huber, B. Gross, J. Reichert, M. Prevedelli, M. Weitz, and T. W. Hänsch, Phys. Rev. Lett., vol. 79, pp. 2646–2649, 1997. [3] C. Schwob, L. Jozefowski, B. de Beauvoir, L. Hilico, F. Nez, L. Julien, and F. Biraben Phys. Rev. Lett., vol. 82, pp. 4960–4963, 1999. [4] P. J. Mohr, B. N. Taylor and D. B. Newell, Rev. Mod. Phys., vol. 84, pp. 1527–1605, 2012. [5] M. P. Bradley, J. V. Porto, S. Rainville, J. K. Thompson, and D. E. Pritchard, Phys. Rev. Lett., vol. 83, pp. 4510–4513, 1999. [6] B. J. Mount, M. Redshaw, and E. G. Myers, Phys. Rev. A, vol. 82, pp. 042513–4518, 2010. [7] R. Bouchendira, P. Cladé, S. Guellati-Khélifa, F. Nez, and F. Biraben, Phys. Rev. Lett., vol. 106, pp. 080801–080805, 2011. [8] D. Hanneke, S. Fogwell, and G. Gabrielse, Phys. Rev. Lett., vol. 100, pp. 120801–120805, 2008. [9] T. Aoyama, M. Hayakawa, T. Kinoshita, and M. Nio, Phys. Rev. Lett., vol. 109, pp. 111807–111812, 2012. [10] S. Y. Lan, P. C. Kuan, B. Estey, D. English, J. M. Brown, M. A. Hohensee and H. Müller, Science, vol. 339, pp. 554–557, 2013. Session COLOQ - Atomes froids & Métrologie OPTIQUE 2013 14

28. BIENTOT UN AN DE MESURES LIBS PAR L’INSTRUMENT CHEMCAM SUR MARS : RESULTATS ET BILAN PROVISOIRE. R. C. Wiens1 , S. Maurice2 , J.-B. Sirven3 et toute l’équipe ChemCam. 1 Los Alamos National Laboratory, Los Alamos, NM 87545, USA 2 Institut de Recherche en Astrophysique et Planétologie, 9 avenue du Colonel Roche, BP 44346, 31028 Toulouse Cedex 4, France 3 CEA, DEN, Département de Physico-Chimie, 91191 Gif sur Yvette Cedex, France jean-baptiste.sirven@cea.fr RÉSUMÉ Le rover Curiosity de la mission Mars Science Laboratory (MSL) de la NASA s’est posé avec succès sur la Planète Rouge le 6 août 2012. Avec pas moins de dix instruments scientifiques à bord, c’est l’engin le plus gros et le plus sophistiqué jamais envoyé sur Mars. Son objectif est de déterminer si la planète a pu être habitable au cours de son histoire. Pour cela, Curiosity analyse les roches, les sols et l’atmosphère de Mars afin de trouver des indices physico-chimiques et géologiques d’un environnement favorable à l’apparition de la vie. Parmi les instruments équipant le rover, ChemCam joue un rôle stratégique de premier plan. Développé depuis une douzaine d’années sous l’égide du Los Alamos National Laboratory (Etats-Unis) et de l’Institut de Recherche en Astrophysique et Planétologie (Toulouse), il associe la technique LIBS (laser-induced breakdown spectroscopy) à une caméra haute résolution pour analyser à distance la composition élémentaire des roches et des sols environnant le rover avec un rayon d’action de 7 m [1]-[2]. C’est la première fois qu’un instrument LIBS est envoyé dans l’espace. La présentation décrira dans un premier temps les études préalables au développement de ChemCam, réalisées en grande partie au CEA de Saclay. Basées sur un montage de laboratoire simulant l’instrument et l’environnement martien, ces études ont porté principalement sur deux aspects : la compréhension de l’interaction laser-matière et de la formation du plasma à distance variable et sous atmosphère martienne ; et le développement de méthodologies d’analyse des spectres permettant d’identifier la nature des roches rencontrées et de mesurer quantitativement leur composition. Ces travaux ont permis d’évaluer la faisabilité de l’instrument et ses performances, et ont abouti à la définition du cahier des charges de ChemCam. La deuxième partie de la présentation sera axée sur les opérations du rover depuis près d’un an. Le rôle stratégique de ChemCam dans le pilotage de Curiosity sera illustré. Les mesures LIBS et les images haute résolution réalisées par l’instrument seront commentées. La capacité de ChemCam à fournir des données physico-chimiques pertinentes pour l’exploration martienne, à l’échelle de la roche aussi bien qu’à l’échelle du terrain parcouru par le rover depuis l’atterrissage, est acquise. L’interprétation des mesures pourra cependant être affinée au fil de sa progression grâce à l’enrichissement des bases de données martiennes et grâce à l’inter- comparaison des résultats obtenus par différents instruments. MOTS-CLEFS : ChemCam ; LIBS ; Mars Session commune 3 OPTIQUE 2013 15

29. RÉFÉRENCES [1] S. Maurice et al., “The ChemCam Instrument Suite on the Mars Science Laboratory (MSL) Rover: Science Objectives and Mast Unit Description”, Space Sci. Rev. (2012) 170:95–166. [2] R. C. Wiens et al., “The ChemCam Instrument Suite on the Mars Science Laboratory (MSL) Rover: Body Unit and Combined System Tests”, Space Sci. Rev. (2012) 170:167–227. Session commune 3 OPTIQUE 2013 16

30. Cellules solaires: un condensé d’optique et d’électronique Pere ROCA i CABARROCAS LPICM-CNRS, Ecole Polytechnique, 91128 Palaiseau, France Les cellules solaires photovoltaïques sont des convertisseurs optoélectroniques avec des performances atteignant des rendements de 44%. Pour ceci il faut que l’absorption des photons et la collecte des paires électron-trou se fassent de façon aussi parfaites que possible, sur la base de procédés à bas coût de façon à produire une énergie électrique compétitive. Des méthodes basées sur la texturation de surface permettant d’obtenir du "black silicon", la structuration (cristaux photoniques), l’exaltation de l’absorption (plasmonique), l’utilisation de nanocristaux et de nanofils, seront passés en revue afin de dégager les plus prometteuses. Une attention particulière sera portée aux cellules solaires à base de couches minces de silicium. L’utilisation de nanofils de silicium comme élément de base pour la réalisation de jonctions radiales est pressentie comme une voie innovante pour la réalisation de cellules de troisième génération [1]. Une telle architecture permet d’ortogonaliser l’absorption de la lumière et la collecte des porteurs photo générés. Le champ de nanofils conduit à une absorption efficace, tandis que la structure radiale de la jonction garantit un très fort champ électrique qui sépare efficacement les porteurs et empêche leur recombinaison. 1. L. Yu, B. O’Donnell, M. Foldyna, and P. Roca i Cabarrocas. Nanotechnology 23 (2012) 194011. stacks.iop.org/Nano/23/000000 Cellules solaires à base de nanofils de silicium avec une structure à jonction radiale. Des rendements de 6% ont d’ores et déjà obtenus avec une structure PIN à base de silicium amorphe hydrogéné épousant parfaitement les nanofils de silicium [1]. Session commune 3 OPTIQUE 2013 17

31. LES 100 ANS DE L’EFFET SAGNAC Hervé Lefèvre iXBlue, 52 avenue de l’Europe, Marly le Roi, France herve.lefevre@ixblue.com RÉSUMÉ A l’occasion du centenaire de l’expérience de l’interféromètre tournant de Sagnac, cette conférence replace l’effet dans son contexte historique et rappelle aussi l’état de l’art des gyromètres optiques, et en particulier le gyrofibre qui possède un potentiel étonnant pour être le gyromètre « ultime ». MOTS-CLEFS : Effet Sagnac ; Entrainement de Fresnel-Fizeau ; Gyrolaser ; Gyrofibre 1. INTRODUCTION Après une analyse historique de l’effet Sagnac qui va de la notion d’éther lumineux à la théorie de la Relativité, seront présentés des résultats récents sur les gyromètres optiques qui fonctionnent sur le principe d’une multiplication de l’effet Sagnac par recirculation dans une cavité résonante active en anneau dans le cas du gyrolaser, et dans une bobine multi-tour de fibre optique dans le cas du gyrofibre. 2. DE L’ÉTHER LUMINEUX À LA RELATIVITÉ Si Huygens avait prôné au 17ème siècle une théorie ondulatoire de la lumière, Newton avait imposé ses vues corpusculaires au début du 18ème . Après avoir suscité beaucoup de scepticisme (on ne contredit pas Newton!), l’expérience de 1806 des fentes d’Young, avec l’observation de franges d’interférence, relança l’hypothèse ondulatoire. Dans l’esprit de l’époque cependant, la propagation d’ondes nécessitait une forme de support qui a été appelé « éther lumineux », la lumière se déplaçant à une vitesse constante par rapport à cet éther fixe. L’expérience clef de Michelson et Morley en 1887 questionna pour le moins cette notion et a conduit en 1905 à la théorie de la Relativité restreinte d’Einstein où la lumière garde la même vitesse c dans n’importe quel référentiel en translation linéaire uniforme. Ce saut conceptuel a été cependant très difficile à admettre pour une grande partie de la communauté des physiciens de l’époque. Il y avait aussi des considérations d’interaction entre éther lumineux et matière. En 1818 Fresnel émit l’hypothèse que la lumière était entrainée par la matière et que sa vitesse c/n devenait c/n + (1 – 1/n2 ) vm , où vm est la vitesse de cette matière. Cette hypothèse a été confirmée expérimentalement en 1851 par Fizeau. Cet entrainement de Fresnel-Fizeau n’avait cependant pas d’explication vraiment claire, et c’est en 1907 que Von Laue a analysé que c’était en fait la loi d’addition des vitesses de la toute récente théorie de la Relativité. L’effet d’entrainement de Fresnel-Fizeau est bien un effet relativiste. Pour revenir à Sagnac, les titres de ses deux publications de 1913 [1,2] indiquent clairement qu’il continuait à croire à l’éther lumineux et n’avait pas franchi le saut conceptuel de la Relativité. Deux ans avant, Von Laue [3] avait pourtant proposé cette expérience de l’interféromètre tournant [Figure 1], réalisée donc par Sagnac [Figure 2], et Von Laue avait précisé, comme cela est communément admis aujourd’hui, qu’elle ne permettait de décider entre la validité de la théorie de l’éther lumineux et celle de la Relativité. Là où en fait on voit que l’effet Sagnac est relativiste, est Session commune 3 OPTIQUE 2013 18

32. qu’il est parfaitement indépendant de la matière comme il est observé en particulier dans le gyrofibre [4]. L’explication simple de l’effet Sagnac considère un chemin circulaire fermé. A l’arrêt, les deux ondes contrapropagatives mettent exactement le même temps de parcours en sens opposé. C’est d’ailleurs sur cette perfection de l’égalité par réciprocité des propagations opposées que se fonde la performance des gyromètres optiques. Maintenant, quand l’interféromètre en anneau tourne, et est observé dans un référentiel « fixe », le séparateur-combineur se déplace pendant la propagation sur un tour, et l’onde corotative parcourt plus d’un tour alors que la contrarotative parcourt moins d’un tour. Si au lieu du vide, les ondes se propagent dans la matière, elles mettront n fois plus longtemps pour faire un tour (n étant l’indice) et le séparateur se sera déplacé par rotation n fois plus loin avant la recombinaison des ondes. La différence de longueur étant de plus parcourue à la vitesse c/n, on pourrait penser que le retard temporel avec la matière est en n2 , mais ce serait oublier l’entrainement de Fresnel-Fizeau. La matière augmente bien la différence de longueur entre les 2 sens, mais la vitesse n’est plus la même, observée dans un référentiel « fixe ». Le sens corotatif allongé voit sa vitesse augmenter de par l’entrainement, quand le sens contrarotatif voit sa vitesse diminuer, le sens de l’entrainement étant opposé au sens de propagation. On montre que l’effet Sagnac est bien parfaitement indépendant de la matière. L’effet Fresnel-Fizeau étant relativiste, on peut donc dire que l’effet Sagnac dans la matière l’est aussi, même si dans le vide il n’est pas possible de conclure. Figure 1 : principe de l’interféromètre tournant proposé par von Laue en 1911 [3] Figure 2 : expérience de l’interféromètre tournant réalisée par Sagnac en 1913 [ Session commune 3 OPTIQUE 2013 19

33. 3. GYROMETRES OPTIQUES L’effet Sagnac sur un tour est très faible et l’expérience originelle est restée confidentielle très longtemps. Il a fallu attendre l’avènement des deux révolutions de l’optique-photonique moderne, le laser et la fibre optique, pour accéder à la sensibilité de mesure nécessaire à une instrumentation performante, en multipliant l’effet par recirculation. Démontré expérimentalement en 1963, le gyrolaser a révolutionné les techniques de navigation inertielle, apportant une fiabilité et une durée de vie bien meilleures que celles des gyroscopes mécaniques utilisés jusque là. Il emploie cependant toujours la technologie plasma hélium-néon [5] de ses débuts malgré tous les progrès des lasers solides et en particulier à fibre. Le gyrolaser fonctionne en fait sur un principe extrêmement subtil, car a priori un laser en anneau émettant en continu dans les deux sens contrapropagatifs est instable : il devrait y avoir compétition de modes entre les deux sens opposés qui ont les mêmes conditions de résonance et de gain. Pour lever cette compétition de modes, le gyrolaser profite de l’effet Doppler différentiel entre les deux sens, lié au déplacement des ions amplificateurs par la décharge électrique, mais cela interdit les technologies lasers solides beaucoup plus fiables. Cela apporte aussi une limitation en stabilité long terme du zéro, le « biais », de par un résidu faible mais non nul d’entrainement non- réciproque de Fresnel-Fizeau [5,6]. La stabilité est de l’ordre de quelques 10-3 deg/h, et conduit à une performance de navigation inertielle du nautique (mille marin) sur quelques heures. Démontré, quant à lui, en 1976, le gyrofibre apporte le potentiel de fiabilité et durée de vie des composants télécoms état solide. Il a été d’abord vu comme adapté aux performances moyennes (degré par heure) et a pris une part significative des applications dans cette classe [7]. La théorie montre cependant que les deux technologies ont le même potentiel de performance [8], et sur ces dernières années le gyrofibre a énormément progressé, n’ayant pas la limite non-réciproque résiduelle du gyrolaser. Le nautique sur un mois parait accessible et a été démontré en ambiance thermique contrôlée [9]. Cela correspond à une stabilité de biais de 10-5 deg/h (seulement dix degrés de rotation intégrée depuis l’expérience de Sagnac !), soit 3 x 10-10 radian en terme de différence de phase mesurée, et démontre la réciprocité de la propagation lumineuse à 10-20 en relatif. Le rêve deviendrait-il réalité ? RÉFÉRENCES [1] G. Sagnac, „L’éther lumineux démontré par l’effet du vent relatif d’éther dans un interféromètre en rotation uniforme“, Comptes Rendus de l’Académie des Sciences, 157, pp. 708-710, 1913. [2] G. Sagnac, „Sur la preuve de la réalité de l’éther lumineux par l’expérience de l’interférographe tournant“, Comptes Rendus de l’Académie des Sciences, 157, pp. 1410-1413, 1913. [3] M. Von Laue, „Über einen Versuch zur Optik der bewegten Körper“, Münchener Sitzungsberichte, pp. 405-412, 1911. [4] H.J. Arditty, H.C. Lefèvre, „Sagnac Effect in Fiber Gyroscopes“, Optics Letters, Vol. 6, pp. 401-403, 1981. [5] F. Aronowitz, „Fundamentals of the Ring Laser Gyro“, Optical Gyros and their Application, RTO AGARDograph 339, 1999. [6] H..C. Lefèvre, „The fiber-optic gyroscope: actually better than the ring-laser gyroscope?“, 22nd OFS Conference, Beijing, Proceeding of SPIE, Vol. 8421, Papier 842104, 2012. [7] G.A. Pavlath, „Fiber Optic Gyros, Past, Present and Future“, 22nd OFS Conference, Beijing , Proceeding of SPIE, Vol. 8421, Paper 842102, 2012. [8] C. Fabre, „La limite quantique dans les gyromètres optiques“, Revue scientifique et technique de la défense, Vol. 7, pp. 109-115, 1990. [9] Y. Paturel, J. Honthaas, H. Lefèvre et F. Napolitano, “One nautical mile per month FOG-based strapdown inertial navigation system: a dream already within reach ?“, Inertial Sensors and Systems Conference, Karlsruhe, Germany, Paper 12, 2012. Session commune 3 OPTIQUE 2013 20

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