O capítulo descreve o escoamento permanente de fluidos incompressíveis em condutos forçados, estabelecendo as bases para o cálculo de instalações hidráulicas. A equação da energia é utilizada para determinar variáveis como pressão, velocidade e altura ao longo do escoamento, considerando a perda de carga. As linhas de energia e piezométrica facilitam a visualização da energia e pressão. Exemplos ilustram o cálculo de parâmetros hidráulicos.
Solução dos exercícios de mecânica dos fluidos franco brunetti capitulo7
1. Capítulo 7
ESCOAMENTO PERMANENTE DE FLUIDO INCOMPRESSÍVEL EM
CONDUTOS FORÇADOS
No Capítulo 4 apresentou-se a equação da energia com essas hipóteses, resultando:
:
2,1p2M1 HHHH +=+
Essa equação permite determinar ao longo do escoamento alguma das variáveis que contém, isto
é: HM, v, p ou z. Entretanto, esta tarefa somente será viável se for conhecida a perda de carga
2,1pH ao longo do escoamento.
Este capítulo dedica-se, fundamentalmente, ao estudo desse termo para condutos forçados,
estabelecendo as bases do cálculo de instalações hidráulicas.
A definição das linhas da energia e piezométrica estabelece uma maneira interessante de
visualização do andamento da energia e da pressão ao longo do escoamento, que pode facilitar a
solução de problemas voltados à solução de instalações.
Exercício 7.1
1,0
1,0
f1
1
2
11
0
0
2
00
p10
hz
p
g2
v
z
p
g2
v
HHH
++
γ
+
α
=+
γ
+
α
+=
Como se trata de um gás, a diferença de cotas pode ser desprezada desde que esta não seja muito
grande. Considerando a mina como um reservatório de grandes dimensões, v0 ≅ 0 e, na escala
efetiva p1 = 0, obtêm-se:
H
1
H
1
p22
H
2
110
D
L
f
p
g2
v
D
L
f
g2
v
g2
v
D
L
f
g2
vp
+α
γ
=
+α
=→+
α
=
γ
γ
Como f = f(Re) e Re = f(v), o problema deverá ser resolvido por tentativas.
.diantepor
assimefeRvfseadotaffse,resolvidoestáffSe
fRevfseAdota
′′→′→′→′−→′≠=′
′→→→−
Uma forma de obter rapidamente o resultado, consiste em adotar o f correspondente à parte
horizontal da curva de
k
DH
calculado para o problema. Observa-se que se o Re for
relativamente grande, o f estará nessa parte da curva, o que evitará novas tentativas.
m6,0
6,04
6,06,04A4
D
Pa000.22,0000.10hp
H
OHOH0 22
=
×
××
=
σ
=
=×=γ=
2. Logo:
f3,8331
150.3
6,0
500
f1
7,12
000.2
20
v
+
=
+
×
=
023,0fseadotaRouseMoodydo600
10
6,0
k
D
:Como
3
H
=−−→==
−
5
5
H
105,7
10
6,04,12vD
Reseverificae
s
m
4,12
023,03,8331
150.3
v ×=
×
=
ν
=−=
×+
=
−
Ao observar o Moody-Rouse nota-se que o Re é suficientemente alto para que se possa adotar o f
correspondente à parte horizontal da curva de DH/k (escoamento hidraulicamente rugoso).
Nesse caso, confirma-se o f e, conseqüentemente, o valor da velocidade. Assim:
s
m
5,46,06,04,12vAQ
3
=××==
Exercício 7.2
m3
20
24,4
1
03,0
2
02,01
g2
v
D
L
D
L
f1h
g2
v
k
g2
v
D
L
f
g2
v
hzHHH
m105,1
000.2
03,0
000.2
D
k000.2
k
D
:RouseMoody
02,0f
1027,1
10
03,024,4vD
Re
m3,137,1125hm7,11
20
24,4
5
03,0
12
02,0H
s
m
24,4
03,0
1034
D
Q4
v
g2
v
k
D
L
fH
m25
10310
1075,0
Q
N
HQHN
HHhzz
HHHH
22
H
2,1
H
2,1
0
2
1s
2
H
2,1
2
002,0p20
5HH
5
6
2
7,0p
2
3
2
2
s
H
7,0p
34
3
BB
7,0pB01
7,0p7B0
=×⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+×+=⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
++=
++==⇒+=
×===⇒=−
⎪
⎭
⎪
⎬
⎫
=
×=
×
=
ν
=
=−=Δ⇒=×⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+×=
=
×π
××
=
π
=
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
+=
=
××
×
=
γ
=⇒γ=
−=Δ=−
+=+
−−
−
−
∑
Exercício 7.3
a) Obviamente a máquina é uma bomba, pois .pp entradasaída >
3. γ
−
=→=+ es
BsBe
pp
HHHH
( )
m2,25
000.10
1052,2
H
Pa1052,2101036,12ppp22p
5
B
545
essO2HHge
=
×
=
×=−××=−→=×γ−×γ+
( )
04,0
2238
2,191,020
Lv
hgD2
f
g2
v
D
L
fh
m2,1962,25hHh
m6
20
2
5,35,132102h
s
m
2
1,0
10164
D
Q4
v
g2
v
khehhH
HHHHHH)b
22
fH
2
H
f
spf
2
s
2
3
2
2
sssfp
pBp8B0
8,0
8,0
8,08,0
=
×
××
==→=
=−=−=
=+×++×=
=
×π
××
=
π
=
=+=
=→+=+
∑
∑
∑∑∑
−
Exercício 7.4
kPa5,15Pa1055,1pm55,1
20
45,1
5,1
06,0
2
054,015,05,2
p
g2
v
k
D
L
f1zz
p
g2
v
k
g2
v
D
L
fz
p
g2
v
zHHH)b
s
L
1,4
s
m
101,4
4
06,0
45,1
4
D
vQ
fdevaloroconfirmaqueo107,8
10
06,045,1vD
Re:oVerificaçã
s
m
45,1
5,15
06,0
4
054,0
220
v
054,0f:seadotaRouseMoodydo40
15,0
6
k
D
Com
k
D
L
f
gH2
v
g2
v
k
D
L
fH
m2HH5,05,2HHH)a
4
A
2
A
2A
1
s
A,1
A0
A
A
1
2
s
2
A,1
A
A
2
A
0A,0pA0
3
3
22
4
6
s
8,0p
2
s8,0p
8,0p8,0p8,0p80
=×=⇒=×⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+×+−−=
γ
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
++−−=
γ
+++
γ
+=⇒+=
=×=
×π
×=
π
=
×=
×
=
ν
=
=
+×
×
=
=−−→==
+
=⇒⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+=
=⇒+=⇒+=
∑
∑
∑
∑
−
−
5. ( ) m5,72551210
01,0
05,0
k
f
D
L
g2
v
k
g2
v
D
L
fh)e
seq
2
s
2
eq
feq
=×+×+==
==
∑∑
Exercício 7.6
15,9
6,0
1
1,11
1,61
H
H
Q
Q
HQ
HQ
NN
m61160HHHHH
m1,119,012HHHHH
BTT
B
B
T
TTT
B
BB
TB
Bj,fpjBf
Td,apdTa
=×=
ηη
=⇒ηγ=
η
γ
⇒=
=+=⇒+=+
=−=⇒+=−
Exercício 7.7
Como no resto do circuito a perda de carga é desprezível:
s
m
01,0
13510
101875,0
H
N
Q
QH
N
m135HH
3
4
3
B
BB
B
B
B
pB A,C
=
×
××
=
γ
η
=→
η
γ
=
==
A velocidade média no trecho CA será:
( ) ( )
s
m
44,3
1091,2
01,0
v
m1091,2015,0281,0
4
d28D
44
d
28
4
D
A
A
Q
v
3
232222
22
=
×
=
×=×−
π
=−
π
=
π
−
π
=
=
−
−
Imaginando um tubo equivalente de C até A:
( )
m108,2
25
101,7
25
D
k25
k
D
RouseMoodyDo
1044,2
10
101,744,3vD
Re
0675,0
44,324
135101,720
f
vL
hgD2
f
g2
v
D
L
fh
m101,7
015,0281,0
1091,24
d28D
A4A4
D
3
3
HH
5
7
3
H
3
2
A,C
fH
2
H
f
3
3
H
−
−
−
−
−
−
−
×=
×
==→=−
×=
××
=
ν
=
=
×
×××
=→=→=
×=
×+π
××
=
π+π
=
σ
=
Exercício 7.8
5,0p50 HHH +=
7. Observa-se que fRe pode ser calculado sem que v seja conhecido, desde que se conheça fh ,
que é o caso do exercício.
( )RouseMoodydoobtidofundidoferrodok386
1059,2
1,0
k
D
1016,8
6
21,020
10
1,0
fRe
m6
30sen
3
30sen
z
L
4
H
4
6
oo
2
2,1
−=
×
=
×=
××
=
===
−
−
Com esses dois valores obtém-se do Moody-Rouse que f = 0,026
s
L
40
s
m
04,0
4
1,0
06,5
4
D
vQ
s
m
06,5
6026,0
21,020
v
322
==
×π
×=
π
=
=
×
××
=
Exercício 7.10
s
m
27,1
4
1
62,1
4
D
vQ
s
m
62,1
000.8019,0
20120
v
019,0fRouseMoodydo000.1
10
1
k
D
102,2
000.8
12020
10
1
fL
Dgh2D
fRe
fL
gDh2
v
g2
v
D
L
fhm20hhzz
322
3
5
6
f
f
2
fff21
=
×π
×=
π
=⇒=
×
××
=
=−⇒==
×=
××
=
ν
=
=⇒=→=⇒=−
−
−
Exercício 7.11
1,0
2,0
f1
1
2
11
V0
0
2
00
p1V0
hz
p
g2
v
Hz
p
g2
v
HHHH
++
γ
+
α
=++
γ
+
α
+=+
Desprezam-se as perdas singulares e admite-se o reservatório de grandes dimensões.
3000
10
3
k
D
102
105,1
310vD
Re
g2
v
D
L
fh
s
m
10
3
714
D
Q4
vv
Pa20002,0000.10hp
3
H
6
5
H
2
H
f
221
OHOH0
1,0
22
==
×=
×
×
=
ν
=
=
=
×π
×
=
π
==
=×=γ=
−
−
016,0f =→
11. m6,62
20
55,2
1,0
000.1
4
027,0
026,0h
027,0f1027,1
Dv
eR
2
s
5
=××⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−=
=′⇒×=
ν
′
=′
Exercício 7.17
330
1052,1
05,0
k
D
s
m
10
10
1010g
4
2
6
4
3
=
×
=
=
×
=
γ
μ
=
ρ
μ
=ν
−
−
−
Para esse valor de
k
D
o escoamento torna-se hidraulicamente rugoso para 5
104Re ×≅ e nesse
caso f = 0,026.
kPa500Pa105
20
8
05,0
30
026,010
g2
v
D
L
fp
s
m
8
05,0
10410
D
Re
v
vD
Re
5
2
4
2
56
=×=×××=γ=Δ
=
××
=
ν
=→
ν
=
−
Exercício 7.18
s
m
26,3
0625,0
10104
D
Q4
v
g2
v
k
D
L
fH
m47,0
20
27,1
1,0
30
0195,0H
0195,0f
174.2
106,4
1,0
k
D
1027,1
10
1,027,1Dv
Re
s
m
27,1
1,0
10104
D
Q4
v
g2
v
D
L
fH
HHz
p
H
3
2
cRe
cRe
2
cRe
cRe
s
cRe
cRetot
cRecRep
2
Sucp
Suc
5
Suc
5
6
SucSuc
Suc
2
3
2
Suc
Suc
2
Suc
Suc
Suctot
SucSucp
cRepSucp9
9
B
=
×π
××
=
π
=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+=
=××=
=→
⎪
⎪
⎭
⎪
⎪
⎬
⎫
=
×
=
×=
×
=
ν
=
=
×π
××
=
π
=
=
+++
γ
=
−
−
−
−
∑
13. m6,7z
20
27,1
16
20
27,1
1,0
6z
02,0
10
840.91
20
27,1
z0
02,0f
174.2
106,4
1,0
k
D
1027,1
10
1,027,1vD
Re
22
4
2
5
5
6
=⇒×+×⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛ +
×+−+=
=
⎪
⎪
⎭
⎪⎪
⎬
⎫
=
×
=
×=
×
=
ν
=
−
−
Exercício 7.21
Pelo andamento da linha da energia o escoamento é de (B) para (A).
A,B
A,B
pAMB
pAMB
HzHz
HHHH)a
+=+
+=+
Pela diferença da linha da energia para a linha piezométrica:
s
m
22,020v2,0
g2
v2
=×=→=
386
1059,2
1,0
k
D
102
10
1,02vD
Re
4
5
6
=
×
=
×=
×
=
ν
=
−
−
)turbina(m8,82,515HzzH
m2,5
20
2
1,0
100
026,0
g2
v
D
L
fH
A,B
A,B
pBAM
22
p
−=+−=+−=
=××==
kW04,1
000.1
1
75,08,8107,1510QHN
s
L
7,15
s
m
107,15
4
1,0
2
4
D
vQ)b
34
TTT
3
3
22
=×××××=ηγ=
=×=
×π
×=
π
=
−
−
m135
20
2
1,0
25
026,0115
p
g2
v
D
L
f1z
p
g2
v
D
L
f
p
g2
v
z
HHH)c
2
C
2
B
C
2
C
2
C
B
pCB C,B
=⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
×+−=
γ
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+−=
γ
+
γ
+=
+=
Exercício 7.22
g2
v
D
1
f
L
h
45tg)a
2
fo
==
f = 0,026